Fysik 21 Formeloversigt
|
|
- Thomas Frank
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Fysik 21 Formeloversigt Henrik Dahl 18. januar 2004 Indhold 1 Betegnelser og enheder 2 2 Formler Elektrostatik Generelt Kraft, kraftmoment E-felt Potential Arbejde, Energi Dipolmomoment Polarisation D-felt Magnetostatik Generelt Kraft, kraftmoment B-felt Vektorpotential Magnetisk dipolmoment Magnetisering H-felt Arbejde og energi Elektrodynamik Generelt Ohm, Joule Elektromotorisk kraft Faraday Flux Arbejde og energi Maxwell Elektronik
2 1 BETEGNELSER OG ENHEDE Generelt Modstand Kondensator Spole Batteri Grænsebetingelser Feltlinjer 12 4 Ledere 12 5 Kondensator 13 6 Opskrifter 14 7 Konfigurationer Uendelig lang linje Plan Cirkelrand Roterende cirkel Cylinder Kugleskal Kugle Solenoide Toroide Egenskaber 17 1 Betegnelser og enheder α Atomisk polarisabilitet [m C 2 N 1 ] A Vektorpotentiale i magnetostatik [Wb/m =T m] B Magnetfelt [T] [N s C 1 m 1 =N A 1 m 1 =kg C 1 s 1 =kg A 1 s 2 ] C Kapacitans [F=C V 1 ] χ e χ m Elektrisk succeptibilitet - enhedsløs Magnetisk succeptibilitet - enhedsløs D Elektrisk displacement, D-felt [C m 2 ] ε 0 Permittiviteten i vakuum, = 1 4πc 2 = [C 2 N 1 m 2 ]
3 1 BETEGNELSER OG ENHEDER 3 ε Permittivitet [C 2 N 1 m 2 ] ε r Dielektrisk konstant - enhedsløs E E-felt [V m 1 =N C 1 ] E Elektromotorisk kraft [V] F Kraft [N] Φ Magnetisk flux [Wb =T m 2 ] I Strøm [A=C s 1 ] H Magnetfelt J Volumenstrømtæthed [A m 3 ] J b Bundet volumenstrømtæthed [A m 3 ] J f Fri volumenstrømtæthed [A m 3 ] K Overfladestrømtæthed [A m 2 ] K b Bundet overfladestrømtæthed [A m 2 ] K f Fri overfladestrømtæthed [A m 2 ] L Selvinduktans [H = T m 2 /A] λ Ladningstæthed (Ladning pr længdeenhed) [C m 1 ] m Magnetisk dipolmoment [A m 2 ] M Magnetisering, magnetisk dipolmoment pr volumenenhed [A/m] µ 0 Permeabiliteteten af vacuum =4π 10 7 [N A 2 ] µ Magnetisk permeabilitet [N A 2 ] µ r Relativ permeabilitet - enhedsløs N Kraftmoment [N m] ˆn Overfladenormal p Elektrisk dipolmoment [C m] P Polarisation (Dipolmoment pr enhedsvolumen) [C m 2 ] P Effekt [J]
4 2 FORMLER 4 q Ladning [C=A s] Q Ladning [C=A s] Q enc Den i en Gauss-dåse indeholdte ladning [C=A s] R Afstand fra kildepunkt [m] r Stedvektor [m] ˆr Enheds-stedvektor R Resistans [Ω=V/A] ρ Ladningstæthed (Ladning pr volumenenhed) [C m 3 ] ρ b Bunden volumenladningstæthed [C m 3 ] ρ f Fri volumenladningstæthed [C m 3 ] σ Ladningstæthed (Ladning pr arealenhed) [C m 2 ] σ b Bunden overfladeladningstæthed [C m 2 ] σ f Fri overfladeladningstæthed [C m 2 ] v Hastighed [m s 1 ] U Energi [J] V Potential [J C 1 =V] W Arbejde [J] 2 Formler 2.1 Elektrostatik Generelt R = r r = r Q r q (2.2) s.59 ε r = 1 + χ e = ε ε 0 = C C 0 Relativ permitivitet (4.34) s.180 p = αe Atomisk polarisabilitet (4.1) s.161 α = 3ε 0 v (4.2) s.162 σ b = P ˆn Bundet ovfl.ladning (4.11) s.167 ρ b = P Bundet vol ladn (4.12) s.168 ρ = ρ b + ρ f (4.20) s.175 σ = σ b + σ f HV 1V 2 dτ = ρ HV 2V 1 dτ Greens reciprocitet s.157 ε ε 0 (1 + χ e )
5 2 FORMLER Kraft, kraftmoment F = 1 qq Coulombs lov (2.1) s.59 F = QE (2.3) s.60 F = (p )E meget kort dipol (4.5) s.165 N = p E om center på dipol (4.4) s.164 N = (p E) + (r F) om andre punkter s E-felt E(r) = 1 qi = 1 ˆR i ˆR Diskret samling (2.4) s.60 dq (2.5) s.61 E(r) = 1 λ(r L ) ˆRdl linjeladning (2.6) s.62 E(r) = 1 σ(r S ) ˆRda overfladeladning (2.7) s.62 E(r) = 1 ρ(r V ) ˆRdτ volumenladning (2.8) s.62 E da = 1 S ε 0 Q enc Gauss lov (2.13) s.68 E = 1 ε 0 ρ enc do. (2.14) s.69 E dl = E = 0 Rotation af E-felt i elektrostatik (2.20) s.77 Φ E = E da Flux (2.11) s.67 S E = V (2.23) s.78 E dip (r, θ) = p (2 cos θˆr + sin θˆθ) r 3 (3.103) s.153 E dip (r, θ) = 1 [3(p ˆr)ˆr p] r 3 (3.104) s ε 0 pδ 3 (r) Korrektion (3.106) s.157 E d = E v E p d diel, v vacuum, p polar DTU5.11 s.42 E d = E v σ p /ε 0 DTU5.12 s.42 E d = E v /(1 + χ) do
6 2 FORMLER Potential V (r) = r E dl Elektrisk potential (2.21) s.78 O V (r) = 1 q Punktladning (2.26) s.84 R V (r) = 1 qi R i (2.27) s.84 V (r) = 1 λ(r ) R dl Linjeladning (2.30) s.85 V (r) = 1 σ(r ) R da Overfladeladning (2.30) s.85 V (r) = 1 ρ(r ) dτ Volumenladning (2.29) s.84 R 2 V = ρ ε 0 Poissons ligning (2.24) s.83 2 V = 0 Laplaces ligning V (b) V (a) = W/Q (2.38) s.91 V mon (r) = 1 Q (3.97) s. 149 r V dip (r) = 1 p ˆr ( = p cos θ r 2 (3.99) s.149, (3.102) s.153 r 2 V = 1 P da P ) dτ (4.10) s.167 S R V R V = 1 σ b ( S R da + ρ b dτ ) (4.13) s.168 V R Arbejde, Energi W = 1 n 2 i=1 q iv (r i ) (2.42) s.92 W = 1 2 ρv dτ (2.43) s.93 W = ε 0 2 HV E2 dτ 1 D Edτ (2.45) s.94, (4.58) s HV U = p E Energi ideal dipol (4.6) s.165 U = 1 1 [p r 3 1 p 2 3(p 1 ˆr)(p 2 ˆr)] (4.7) s Dipolmomoment p = r ρ(r )dτ Dipolmoment (3.98) s.149 p = i q ir i (3.100) s.150 p = q(r + r ) = qd d fra neg til pos (3.101) s Polarisation P = ε 0 χ e E E Totalt felt, lin.[c/m 2 ] (4.30) s D-felt D ε 0 E + P (4.21) s.175 D = ρ f Gauss lov (4.22) s.175 S f enc Gauss lov (4.23) s.176 D = P >=< 0 (4.25) s.178 D = ε 0 (1 + χ e )E = εe (4.32,33) s.180
7 2 FORMLER Magnetostatik Generelt I = λv = dq Linjeladning (5.14) s.208 dt I = J da = Jdτ (5.28) s.213 S V J = di da = ρv Vol. strømtæthed (5.25) (5.26) s.212 K = di dl = σv Ovfl. strømtæthed (5.22)(5.23) s.211 J = dρ Bev. af ladn. kont.ligning (5.29) s.214 dt J = 0 Magnetostatik (5.31) s.215 J b = M Vol. strøm (6.13) s.264 K b = M ˆn Overfladestrøm (6.14) s.264 J b = 0 s.268 J = J b + J f (6.17) s.269 J b = χ m J f (6.33) s.277 µ = µ 0 (1 + χ m ) = µ 0 µ r Kraft, kraftmoment F = Q[E + v B] Lorentz (5.2) s.204 F mag = I(dl B)(= I dl B) (5.15)(5.17) s.209 F mag = K Bda (5.24) s.211 F mag = J Bdτ (5.27) s.212 F = (m B) Infinitesimal løkke (6.3) s.258 N = m B Kraftmoment (6.1) s B-felt B(r) = µ 0 4π B(r) = µ 0 4π B(r) = µ 0 I ˆR K(r ) ˆR dl Biot-Savart (5.32) s.215 da Biot-Savart (5.39) s.219 J(r ) ˆR dτ Biot-Savart (5.39) s.219 4π B dl = µ0 I enc Amperes lov (5.42) s.222, (5.55) s.225 B = µ 0 J Amperes lov (5.44) s.222, (5.54) s.225 B = 0 (5.48) s.223 I enc = J da (5.43) s.222 B = A Vektorpotential (5.59) s.234 B dip (r) = µom (2 cos θˆr + sin θˆθ) 4πr 3 (5.86) s.246 B dip (r) = µ o [3(m ˆr)ˆr m] (5.87) s.246 4πr 3 (+ 2µ 0 3 mδ3 (r)) Korrektion (5.90) s.254 B = µ 0 (1 + χ m )H = µh = µ 0 µ r H Permeabilitet ( ) s.275
8 2 FORMLER Vektorpotential J(r ) A(r) = µ 0 dτ (5.63) s.235 4π R A = µ 0 I 4π R dl (5.64) s.236 A = µ 0 I 1 4π R dl (5.64) s.236 A = µ 0 K 4π R da (5.64) s A = µ 0 J (5.62) s.235 A = 0 (5.61) s.234 A dip (r) = µ 0 m ˆr (5.83) s.244 4π r 2 A dip (r) = µ 0 m sin θ ˆφ 4π r (5.85) s A(r) = µ 0 M(r ) ˆR 4π ( dτ (6.11) s.263 A(r) = µ 0 J b (r ) dτ + ) K b (r ) 4π V R S R da (6.15) s Magnetisk dipolmoment m = I da = Ia = I.(areal).ẑ pr. vinding (5.84) s Magnetisering M = m i / τ Magnetisering M = χ m H Magnetisk succeptibilitet (6.29) s H-felt H 1 µ 0 B M (6.18) s.269 H = J f Amperes lov (6.19) s.269 H dl = Ifenc Amperes lov (6.20) s.269 H = M 0 (6.23) s Arbejde og energi w B = HB 2 U = µ 0 4πr 3 [m 1 m 2 3(m 1 ˆr)(m 2 ˆr)] (6.35) s Elektrodynamik Generelt J = σ f Konduktivitet (7.1) s.285 ρ = 1/σ Resistivitet s.285 f = f s + E (7.9) s.292
9 2 FORMLER Ohm, Joule J = σ (E + v B)(= σ E) Ohms lov (7.2)(7.3) s.285 V = IR Ohms lov (7.4) s.287 E = 1 J = 0 (7.5) s.288 σ P = V I = I 2 R Joules varmelov (7.7) s Elektromotorisk kraft E = f dl = f s dl Elektromotorisk kraft (7.9) s. 293 E = f mag dl = vbh (7.11) s.294 E = dφ Fluxreglen (7.13) s.296 dt V = b E dl = E (7.10) s.293 a E = L di (7.26) s.313 dt Faraday E dl = B dφ da = t dt Faradays lov (7.15) s.302 E = B t Faradays lov (7.16) s Flux Φ B da Flux (7.12) s.295 Naturen modvirker fluxændringer Lenz lov s.304 Φ = LI Selvinduktans [H=Vs/A] (7.25) s Arbejde og energi W = 1 2 LI2 (7.29) s.317 W mag = 1 2µ 0 HV B2 dτ (7.34) s.318 W elec = ε 0 2 HV E2 dτ
10 2 FORMLER Maxwell E = ρ ε 0 Gauss (7.39) s.326 B = 0 do. E = B Faraday do. t E B = µ 0 J + µ 0 ε 0 Ampere++ do. t F = q(e + v B) Lorentz (7.40) s.326 J = ρ (7.41) s.326 t D = ρ f Gauss (7.55) s.330 B = 0 do. E = B t Faraday do. H = J f + D Ampere++ do. t P = ε 0 χ e E (7.56) s.330 M = χ m H do. D = εe (7.57) s.330 H = 1 B µ do. ε ε 0 (1 + χ e ) s.330 µ µ 0 (1 + χ m ) do. J d = D (7.58) s.330 t D ds = Q S C S t S B ds = 0 C H dl = S J ds + S 2.5 Elektronik Generelt D t ds J = σe, σ = q e nµ Ohms lov (3) s.2 σ = ne2 τ m e, e 2 = q2 e Drude (4) s.2 i I i = 0 Kirchoff I: Knudeligning (17) s.5 batt E = spol L i di i + dt kap V C + modst R ii i Kirchoff II: Maskeligning (25) s.7 V C = 1 t C 0 I(t )dt Ẽ(ω) = E(t)eiωt dt Vekselstrøm (46) s.13 I(t) = dω Ĩ(ω)e iωt Vekselstrøm (54) s.14 2π Z = R + ix R resist, X reakt < P >= 1 2 I2 0R = Ieff 2 R (63)(64) s.16
11 2 FORMLER Modstand V = RI Ohms lov (5) s.2 R = L s.2 σa dw = V I = RI 2 Joule (7) s.2 dt Ẽ R = RĨ(ω) Vekselstrøm (49) s Kondensator Q = CV (8) s.3 W = Q2 (9) s.3 2C I = C dv Ohms lov (10) s.3 dt V = 1 C Idt (10) s.3 Ẽ C = Ĩ(ω) Ĩ(ω) Vekselstrøm (52)(53) s.14 ( iω+η)c iωc Z = 1 Impedans s.14 iωc Spole E = E dl = dφ Faraday (11) s.4 dt Φ = LI Selvinduktans s.4 E = L di (12) s.4 dt Ẽ L = iωlĩ(ω) Vekselstrøm (50) s.13 Z = iωl Impedans s.14 U = 1 2 LI2 (7.29) s Batteri E 0 = f dl (12) s.4 dw = d (QE dt dt 0) = IE 0 (14) s.5
12 3 FELTLINJER Grænsebetingelser Eover Eunder = σ/ε 0 Disk. (2.31) s.88 E over = E under Kont. (2.32) s.88 E over E under = σ ε 0 ˆn (2.33) s.89 V over = V under Kont. (2.34) s.89 Dover Dunder = σ f Disk. (4.26) s.178 D over D under = P over P under Disk. (4.27) s.178 ε over Eover ε under Eunder = σ f Disk. (4.30) s.186 B disk på fladestrøm s.212 brug gnst. (sect ) B = 0 langt væk s.232 Bover = Bunder kont. (5.72) s.241 B over B under = µ 0K Disk (5.73) s.241 B over B under = µ o (K ˆn) (5.74) s.241 A over = A under kont. (5.75) s.242 Hover Hunder = (M over Munder ) Disk (6.24) s.273 H over H under = K f ˆn Disk (6.25) s.273 S f enc Lukket løkke s.331 B da = 0 do. do. S d B da do. do. S dt S P f enc + d D da do. do. dt 3 Feltlinjer E fra + til - D fra + til - på frie ladninger S P fra - til + på polarisationsladninger Tommelfinger langs strøm: fingre langs magnetfelt 4 Ledere E = 0 i lederen s.97 E vinkelret på overflade s.98 ρ = 0 i lederen s.97 V (a) = V (b) Ækvipotential s.97 f = 1σ(E 2 over + E under ) s.102 f = 1 2ε 0 σ 2ˆn (2.51) s.103
13 5 KONDENSATOR 13 5 Kondensator C Q/V Kapacitans [F=C/V] (2.53) s.104 E = Q Aε 0 ẑ Parallelle plader (2.54) s.105 C = Aε 0 do. do. d V = q Aε 0 d do. do. W 1ε 2 0E 2 Ad do. do. F = q2 2Aε 0 do. DTU s.36 D = Q Aẑ do. dielektrikum+luft Sv. s.57 E d = Q Aε 0 ε r ẑ do. do. E v = Q Aε 0 ẑ do. do. Aε C = 0 ε r d 1 +ε r(d 0 d 1 do. do. ) D = Q Aẑ do. 2 dielektrika i lag DTU. s E 1 = Q Aε 1 ẑ do. do. E 2 = Q Aε 2 ẑ do. do. V = Q [ d 1 A ε 1 + d 2 ε 2 ] do. do. Aε C = 0 d 1 /ε 1r +d 2 /ε 2r do. do. C = ε 0 d (ε 1r A 1 + ε 2r A 2 ) do - men side om side DTU s C d = ε r C v Plader, delvist fyldt med diel DTUs og s.195 W = 1 q 2 2 C d do. do. w = 1 DE do. do 2 C x = ε 0b d r 1)] do. do. C = ε r C v ab C = Sfæriske skaller s.105 b a W = CV 2 /2 do. (2.55) s.106 C = 2πε 0L ln(r/r) Cylinder DTU s.31 V = q ln(r/r) 2πε 0 L do. do. C = C 1 + C 2 1 = 1 C C C 2 τ = RC = ε 0ε r σ Parallelforbundet Serieforbundet [s]
14 6 OPSKRIFTER 14 6 Opskrifter Fra Til Formel V ρ 2 V = ρ/ε 0 ρ V V = 1 ρ dτ R V E E = V E V V = E dl E ρ E = ρ/ε 0, E = 0 ρ E E = 1 ˆR ρdτ A J 2 A = µ 0 J J A A = µ 0 J dτ 4π R A B B = A, A = 0 J B B = µ 0 J ˆR dτ 4π B J B = µ 0 J, B = 0 Med dielektrika: Udnyt symmetri og Maxwell/Gauss: D ds = Q til at tegne D-feltet i de S frie ladninger Tegn E-felt via D = ε 0 ε r E Beregn potentiale via W = F dl Parallel: D = 0, E = 0, ε 0 E = D P (ingen frie ladninger) B = 0, H = 0, µ 0 H = B µ 0 M (ingen frie strømme) Diamagnetisme Modsat rettet felt χ m 0 µ r 1 Paramagnetisme Stækere, rettet med felt χ m 0 µ r 1 Ferromagnetisme Stærkest, rettet med felt χ m >> 0 µ r >> 1 7 Konfigurationer 7.1 Uendelig lang linje E = 1 2λ (2.9) s.63 s E = λ L πε 0 a L DTU. 2.12, s.7 2 +a 2 D = 2πsŝ λ (4.24) s.176 E = D ε 0 = λ 2πε 0 ŝ s > a s.176 B = µ 0I (5.36) s. 217, (5.41) s.221, s.226 2πs B = µ 0I 4πs 2 sin θ 1 ) (5.35) s.217 f = µ 0 I 1 I 2 parallelle (5.37) s.217 2π d V = λ 2πε 0 ln(r/r 0 ) Prob. 3.9 Solset 3
15 7 KONFIGURATIONER Plan E = σ 2ε 0 ˆn s.74 χ (r 2 ) 3/2 σ b = 1 2π χ e e +2 qd +d 2 (4.50) s. 189 q b = χ e χ e+2q (4.51) s. 189 F == 1 χ e q 2 B = { χ e+2 µ0 Kŷ 2 z > 0 µ 0 2 z < Cirkelrand E = ( Q z 0 z 2πa 2 0 ε 0 z 0 a 2 +z0 2 B(z) = µ 0I 2 4d 2 ẑ (4.54) s.190 ) ẑ SV.4.4 s.35, prob. 2.6 solset 1 ( +z 2 ) 3/2 pr. vinding (5.38) s Roterende cirkel E = ωba 2 /2, I = ωba 2 /(2R) s Cylinder E = 1 3ε 0 ks 2 ŝ s.73, prob.2.16 solset 1 E = λ 2πε 0 r r R DTU 2.29 s.17 E(r) = a2 2ε 0 [2(P ŝ)ŝ P] s 2 udenfor cyl s.173 J = I s.213 πa 2 J = ks I = 2πka3 s.213 { 3 I s H = s R 2π I cf. UK s.86 s R 2πs B = µ 0 H = µ 0I s R 2πs I = JA = σ EA = σ AV/L s.286 R = L/(σ A) E = λ 2πε 0 sŝ s.287 I = σλl/ε 0 = 2πσL ln(b/a) do. V = λ 2πε 0 ln(b/a) do. R = ln(b/a) 2πσL W = µ 0I 2 l 4π L = µ 0 l ln(b/a)/(2π)
16 7 KONFIGURATIONER Kugleskal { 1 q ˆr r R E = r 2 s.71 0 r < R { 1 q 4πε V (r) = 0 r R r 1 q r < R s.82 R W = 1 q 2 8πε 0 s.94 R { µ0 Rωv r sin θ A(r, θ, φ) = ˆφ r R 3 µ 0 R 4 ωv sin θ ˆφ (5.67) s.237 r R 3 r 2 B = 2µ 3 0σRω r R (5.68) s Kugle V (z) = { σ = 1 q ε 0 z r Rσ ε 0 = 1 q R { 1 1 r 2 1 r R 3 udenfor indenfor s.86 (KUGLESKAL?) udenfor E = indenfor ρ = 3q 4πR 3 E ave = 1 P (3.105) s.156 { R 3 P 3ε V (r, θ) = 0 r cos θ r R P R s ε 0 cos θ r > R r 2 E = 1 3ε 0 P r < R (4.14) s.169 V = 1 p ˆr r R (4.15) s.169 r 2 p = 4 3 πr3 P (4.16) s.169 E = 1 R 3 = 1 3ε 0 P s.172 D = Q 4πr( ˆr 2 ) r > a s.181 V = Q 1 4π ε 0 b εa εb s.181 P = ε 0χ e Q ˆr s.181 4πεr 2 ρ b = 0 { s.182 ε0 χ eq ydre σ b = 4πεb 2 ε 0χ eq s.182 indre 4πεa E = 3 ε+2 0 (4.49) s.188 B ave = µ 0 2m (5.89) s.253 4π R 3 Jorden SV. s.86 J b = M = 0 s.264 K b = M ˆn = M sin θ ˆφ s.264 B = 2µ 0M 3 i kuglen (6.16) s.265 qd
17 8 EGENSKABER Solenoide { µ0 niẑ indenfor B = (5.57) s udenfor { µ0 ni A = s ˆφ s < R 2 µ 0 ni ˆφ (5.71) s.238 s > R 2 s F = µ 0N 1 N 2 I 2 R DTU s.96 a B = µ 0NI L s (cos α cos β) DTU s.92 B e = µ 0NI 2L s DTUs.93 B = µ 0 (1 + χ m )niẑ s.276 K b = M ˆn = χ m (H ˆn) = χ m ni ˆφ H = NI L t DTU s Toroide { µ0 NI B(r) = ˆφ indenfor 2πs 0 udenfor L = µ 0N 2 h ln(b/a) 2π (5.58) s Egenskaber Ledere E = 0 inden i lederen, ρ = 0 inden i lederen, alle ladninger er på overfladen af lederen, en leder er et ækvipotentiale, E er vinkelret på overfladen lige uden for lederen agnetiske kræfter Magnetiske kræfter udfører intet arbejde Stationaritet Stationære ladninger konstant elektrisk felt (elektrostatik), konstante strømme konstante magnetfelter (magnetostatik) Elektrostatik Et varierende magnetfelt inducerer et elektrisk felt Lenz Naturen modvirker fluxændringer Superposition Gælder for Kræfter E-felt Potentiale - men IKKE for Energi
Noter til elektromagnetisme
Noter til elektromagnetisme Martin Sparre www.logx.dk 20-06-2007 1 Elektrostatik Coloumbs lov F Q = 1 qq r r 4πε 0 r r 2 r r Det elektriske felt: F Q (r) = QE(r), E(r) = 1 q i r r i 4πε 0 r r i i 2 r r
Læs mereFormelsamling. Noter til Fysik 4 Elektromagnetisme
Formelsamling Noter til Fysik 4 Elektromagnetisme You can know the name of a bird in all the languages of the world, but when you re finished, you ll know absolutely nothing whatever about the bird...
Læs mereFysik 21 Elektromagnetisme Formelsamling til eksamen
Fysik 21 Elektromagnetisme Formelsamling til eksamen Sebastian B. Simonsen 31. januar 2005 Indhold 1 Kapitel 2 - Electrostatics 3 2 Kapitel 3 - Special Techniques 5 2.1 Separation af variable.......................
Læs mereKØBENHAVNS UNIVERSITET NATURVIDENSKABELIG BACHELORUDDANNELSE Skriftlig prøve i Fysik 4 (Elektromagnetisme) 27. juni 2008
KØBENHAVNS UNIVERSITET NATURVIDENSKABELIG BACHELORUDDANNELSE Skriftlig prøve i Fysik 4 (Elektromagnetisme) 27. juni 2008 Tilladte hjælpemidler: Medbragt litteratur, noter og lommeregner. Der må besvares
Læs mereNoter til EM1 på KU (Elektromagnetisme 1)
Noter til EM1 på KU (Elektromagnetisme 1) af Nikolai Plambech Nielsen, LPK331. Version 1.0 13. juni 2016 Introduktion Dette er min samling af noter til kurset EM1 (Normalt bare kaldt EL). I kurset bruges
Læs mereDETTE OPGAVESÆT INDEHOLDER 6 OPGAVER MED IALT 11 SPØRGSMÅL. VED BEDØMMELSEN VÆGTES DE ENKELTE
DETTE OPGAVESÆT INDEHOLDER 6 OPGAVER MED IALT 11 SPØRGSMÅL. VED BEDØMMELSEN VÆGTES DE ENKELTE SPØRGSMÅL ENS. SPØRGSMÅLENE I DE ENKELTE OPGAVER KAN LØSES UAFHÆNGIGT AF HINANDEN. 1 Opgave 1 En cylinderkapacitor
Læs mereOpgave 1. (a) Bestem de to kapacitorers kapacitanser C 1 og C 2.
2 Opgave 1 I første del af denne opgave skal kapacitansen af to kapacitorer bestemmes. Den ene kapacitor er konstrueret af to tynde koaksiale cylinderskaller af metal. Den inderste skal har radius r a
Læs mereOrdliste. Teknisk håndbog om magnetfelter og elektriske felter
Ordliste Teknisk håndbog om magnetfelter og elektriske felter Afladning Atom B-felt Dielektrika Dipol Dosimeter E-felt Eksponering Elektricitetsmængde Elektrisk elementarladning Elektrisk felt Elektrisk
Læs mereDETTE OPGAVESÆT INDEHOLDER 5 OPGAVER MED IALT 11 SPØRGSMÅL. VED BEDØMMELSEN VÆGTES DE ENKELTE
DETTE OPGAVESÆT INDEHOLDER 5 OPGAVER MED IALT 11 SPØRGSMÅL. VED BEDØMMELSEN VÆGTES DE ENKELTE SPØRGSMÅL ENS. SPØRGSMÅLENE I DE ENKELTE OPGAVER KAN LØSES UAFHÆNGIGT AF HINANDEN. 1 Opgave 1 En massiv metalkugle
Læs mereKØBENHAVNS UNIVERSITET NATURVIDENSKABELIG BACHELORUDDANNELSE Skriftlig prøve i Fysik 4 (Elektromagnetisme) 26. juni 2009
KØBENHAVNS UNIVERSITET NATURVIDENSKABELIG BACHELORUDDANNELSE Skriftlig prøve i Fyik 4 (Elektromagnetime) 26. juni 2009 Tilladte hjælpemidler: Medbragt litteratur, noter og lommeregner. Der må bevare med
Læs mereFormelsamling og noter. Elektrodynamik og bølger
Formelsamling og noter. Elektrodynamik og bølger 26. oktober 212 Dennis Hansen E = ρ ɛ B = E = B B = µ J + µ ɛ E E da = Q enc ɛ E dl = Φ B Ei = L i di i dt + Q i C i + R i Ẽ i = iωl i Ĩ i + i ωc i Ĩ i
Læs mere3.3 Andre spørgsmål... 12
e k s ame nso p g av e r Contents Første spørgsmål. Opgave 4.3........................................ E-feltet udenfor et dielektrikum......................... E-feltet indeni et dielektrikum.......................
Læs mereAARHUS UNIVERSITET. Det naturvidenskabelige fakultet 3. kvarter forår OPGAVESTILLER: Allan H. Sørensen
AARHUS UNIVERSITET Det naturvidenskabelige fakultet 3. kvarter forår 2006 FAG: Elektromagnetisme OPGAVESTILLER: Allan H. Sørensen Antal sider i opgavesættet (inkl. forsiden): 5 Eksamensdag: fredag dato:
Læs mereElektromagnetisme 3 Side 1 af 8 Dielektrika 1. Elektrisk dipol
Elektromagnetisme Side af 8 Elektrisk dipol Betragt det elektrostatiske potential fra en elektrisk dipol bestående af to punktladninger + q og q : ϕ r ( ) i qi r r q q + r r r r + l q + r r r r l i ( ).
Læs mereKONDENSATORER (DC) Princip og kapacitans Serie og parallel kobling Op- og afladning
KONDENSATORER (DC) Princip og kapacitans Serie og parallel kobling Op- og afladning Side 1 Side 2 Princippet: Coulombs lov: = k Q 1 Q 2 r 2 Side 3 Princippet: Coulombs lov: = k Q 1 Q 2 r 2 Ladningerne
Læs mereAARHUS UNIVERSITET. Det Naturvidenskabelige Fakultet Augusteksamen OPGAVESTILLER: Allan H. Sørensen
AARHUS UNIVERSITET Det Naturvidenskabelige Fakultet Augusteksamen 2006 FAG: Elektromagnetisme OPGAVESTILLER: Allan H. Sørensen Antal sider i opgavesættet (inkl. forsiden): 6 Eksamensdag: fredag dato: 11.
Læs mereNoter til EM2 på KU (Elektrodynamik og Bølger)
Noter til EM2 på KU (Elektrodynamik og Bølger) af Nikolai Plambech Nielsen, LPK331. Version 1.0 Indhold I Kredsløbsregning 6 1 Grundlæggende elektronik (Noter kapitel 2) 7 1.1 Passive komponenter.......................................
Læs mereElektromagnetisme 15 Side 1 af 5 Molekylært elektrisk felt. Molekylært E-felt i et dielektrikum. mol
lektromagnetisme 15 Side 1 af 5 Molekylært -felt i et dielektrikum Det ekylære elektriske felt, som et enkelt ekyle i et dielektrikum oplever, er ikke det samme som det makroskopiske -felt defineret i
Læs mereElektromagnetisme 10 Side 1 af 11 Magnetisme. Magnetisering
Elektroagnetise 10 Side 1 af 11 Magnetisering Magnetfelter skabes af ladninger i bevægelse, altså af elektriske strøe. I den forbindelse skelnes elle to typer af agnetfeltskabende strøe: Frie strøe, der
Læs mereElektromagnetisme 13 Side 1 af 8 Maxwells ligninger. Forskydningsstrømme I S 1
Elektromagnetisme 13 Side 1 af 8 Betragt Amperes lov fra udtryk (1.1) anvendt på en kapacitor der er ved at blive ladet op. For de to flader og S der begge S1 afgrænses af C fås H dl = J ˆ C S n da = I
Læs mereElektromagnetisme 7 Side 1 af 12 Elektrisk strøm. Elektrisk strøm
Elektromagnetisme 7 Side 1 af 1 Med dette emne overgås fra elektrostatikken, som beskriver stationære ladninger, til elektrodynamikken, som beskriver ladninger i bevægelse (elektriske strømme, magnetfelter,
Læs mereElektromagnetisme 13 Side 1 af 8 Maxwells ligninger. Forskydningsstrømme I S 1
Elektromagnetisme 13 Side 1 af 8 Betragt Amperes lov fra udtryk (1.1) anvendt på en kapacitor der er ved at blive ladet op. For de to flader og S der begge S1 afgrænses af C fås H dl = J ˆ C S n da = I
Læs mereElektromagnetisme 7 Side 1 af 12 Elektrisk strøm. Elektrisk strøm
Elektromagnetisme 7 Side 1 af 12 Med dette emne overgås fra elektrostatikken, som beskriver stationære ladninger, til elektrodynamikken, som beskriver ladninger i bevægelse (elektriske strømme, magnetfelter,
Læs mereSPOLER (DC) Princippet (magnetiske felter) Induktion og selvinduktion Induktans (selvinduktionskoefficient)
SPOLER (DC) Princippet (magnetiske felter) Induktion og selvinduktion Induktans (selvinduktionskoefficient) Princippet Hvis vi betragter kredsskemaet her til højre, og fokuserer på delen med sort stregfarve,
Læs mereU = φ. R = ρ l A. Figur 1 Sammenhængen mellem potential, φ og spændingsfald, U: U = φ = φ 1 φ 2.
Ohms lov Vi vil samle os en række byggestene, som kan bruges i modelleringen af fysiske systemer. De første to var hhv. en spændingskilde og en strømkilde. Disse elementer (sources) er aktive og kan tilføre
Læs mereElektromagnetisme 10 Side 1 af 12 Magnetisme. Magnetisering
Elektroagnetise 10 Side 1 af 12 Magnetisering Magnetfelter skabes af ladninger i bevægelse, altså af elektriske strøe. I den forbindelse skelnes elle to typer af agnetfeltskabende strøe: Frie strøe, der
Læs mereFREMSTILLING AF VEKSELSPÆNDING. Induktion Generatorprincippet
AC FREMSTILLING AF VEKSELSPÆNDING Induktion Generatorprincippet Induktion: Som vi tidligere har gennemgået, så induceres der en elektromotorisk kraft i en ledersløjfe, hvis denne udsættes for et varierende
Læs mereOutline. Chapter 6: (cont d) Qijin Chen. November 21, 2013 NH = =6 CH = 15 4
Chapter 6: Qjn Chen Department of Physcs, Zhejang Unversty November 1, 013 Copyrght c 013 by Qjn Chen; all rghts reserved. ω 3 4 1. (cont d) 1 3 n3n3n 3n (x 1, y 1, z 1 )(x, y, z ) (x 1 x ) + (y 1 y )
Læs mereElektromagnetisme 8 Side 1 af 8 Magnetfelter 1. Magnetisk induktion. To punktladninger og q påvirker (i vakuum) som bekendt hinanden med en. qq C.
Elektroagnetise 8 Side 1 af 8 Magnetisk induktion To punktladninger og q påvirker (i vakuu) so bekendt hinanden ed en q1 elektrisk kraft (oulobkraft) F 1 qq 1 1 = 4πε 1 0 r1 r ˆ. (8.1) Hvis de to ladninger
Læs mereEL 1 formelsamling 2015 version 20 Side 1 af 19
EL 1 formelsamling 015 version 0 Side 1 af 19 Ohm DC lov U = I Ohm AC lov U = I, hvor Z = + X Joule lov P = U I Effekttab P = I Indhold SI systemet, de syv grundenheder ( Système International d Uniés
Læs mereE JLEJKTROMAGNJETKSME
Bent Elbek E JLEJKTROMAGNJETKSME Klassisk elektromagnetisk feltteori med grundlag og anvendelser Niels Bohr Institutet 1993 ELEKTROMAGNETISME Manuskriptet er skrevet i L\.TEX og direkte reproduceret fra
Læs mere13 cm. Tværsnit af kernens ben: 30 mm 30 mm
Opgaver: Opgave 6.1 På figuren er vist en transformator, der skal anvendes i en strømforsyning. Den relative permeabilitet for kernen er 2500, og kernen kan regnes for at være lineær. 13 cm µ r = 2500
Læs mereStatistisk mekanik 10 Side 1 af 7 Sortlegemestråling og paramagnetisme. Sortlegemestråling
Statistisk mekanik 0 Side af 7 Sortlegemestråling I SM9 blev vibrationerne i et krystalgitter beskrevet som fononer. I en helt tilsvarende model beskrives de M svingninger i en sortlegeme-kavitet som fotoner.
Læs mereElektrostatisk energi
Elektomagnetisme ide 1 af 8 Elektostatik Elektostatisk enegi Fo et legeme, de bevæge sig fa et punkt til et andet, e tilvæksten i potentiel enegi høende til en konsevativ 1 kaft F givet ved minus det abejde,
Læs mereFigur 1: Kraftpåvirkning af vingeprol
0.. AERODYNAMIK 0. Aerodynamik I dette afsnit opstilles en matematisk model for de kræfter, der virker på en vingeprol. Disse kræfter kan få rotoren til at rotere og kan anvendes til at krøje nacellen,
Læs mereAntennens udstrålingsmodstand hvad er det for en størrelse?
Antennens udstrålingsmodstand hvad er det for en størrelse? Det faktum, at lyset har en endelig hastighed er en forudsætning for at en antenne udstråler, og at den har en ohmsk udstrålingsmodstand. Den
Læs mereIMPEDANSBEGREBET - SPOLEN. Faseforskydning mellem I og U Eksempel: R, X og Z I og U P, Q og S. Diagrammer
AC IMPEDANSBEGREBET - SPOLEN Faseforskydning mellem I og U Eksempel: R, X og Z I og U P, Q og S Diagrammer Spolens faseforskydning: En spole består egentlig af en resistiv del (R) og en ideel reaktiv del
Læs mereUndervisningsbeskrivelse. Fysik A - 2.A
Undervisningsbeskrivelse. Fysik A - 2.A Termin August 2014 Juni 2017 Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer Rybners HTX HTX Fysik A Jesper Pedersen (JEPE) Hold 2.A Oversigt over planlagte undervisningsforløb
Læs mereGrundlæggende elektroteknik
indføring i den fysik og matematik, der udgør den teoretiske basis for arbejdet med elektriske energiinstallationer. Målgruppen er primært studerende ved erhvervsakademierne og maskinmesterskolerne. Bogen
Læs mereNår strømstyrken ikke er for stor, kan batteriet holde spændingsforskellen konstant på 12 V.
For at svare på nogle af spørgsmålene i dette opgavesæt kan det sagtens være, at du bliver nødt til at hente informationer på internettet. Til den ende kan oplyses, at der er anbragt relevante link på
Læs mereIMPEDANSBEGREBET - KONDENSATOREN. Faseforskydning mellem I og U Eksempel: R, X og Z I og U P, Q og S. Diagrammer
AC IMPEDANSBEGREBET - KONDENSATOREN Faseforskydning mellem I og U Eksempel: R, X og Z I og U P, Q og S Diagrammer Kondensatorens faseforskydning: En kondensator består alene af ideel reaktiv del (X C ),
Læs mereElektromagnetisme 14 Side 1 af 9 Elektromagnetiske bølger. Bølgeligningen
Elektromagnetisme 14 Side 1 af 9 Bølgeligningen Maxwells ligninger udtrykker den indbyrdes sammenhæng mellem de elektromagnetiske felter. I det flg. udledes en ligning, der opfyldes af hvert enkelt felt.
Læs mereElektromagnetisme 14 Side 1 af 10 Elektromagnetiske bølger. Bølgeligningen
Elektromagnetisme 14 Side 1 af 1 Bølgeligningen Maxwells ligninger udtrykker den indbyrdes sammenhæng mellem de elektromagnetiske felter samt sammenhængen mellem disse felter og de feltskabende ladninger
Læs mereELLÆRENS KERNE- BEGREBER (DC) Hvad er elektrisk: Ladning Strømstyrke Spændingsforskel Resistans Energi og effekt
ELLÆRENS KERNE- BEGREBER (DC) Hvad er elektrisk: Ladning Strømstyrke Spændingsforskel Resistans Energi og effekt Atomets partikler: Elektrisk ladning Lad os se på et fysisk stof som kobber: Side 1 Atomets
Læs mereMatematik 1 Semesteruge 5 6 (30. september oktober 2002) side 1. Komplekse tal Arbejdsplan
Matematik Semesteruge 5 6 (30. september -. oktober 2002) side Komplekse tal Arbejdsplan I semesterugerne 5 og 6 erstattes den regulære undervisning (forelæsninger og fællestimer) af selvstudium med opgaveregning
Læs mereELEKTRISKE KREDSLØB (DC)
ELEKTRISKE KREDSLØB (DC) Kredsløbstyper: Serieforbindelser Parallelforbindelser Blandede forbindelser Central lovmæssigheder Ohms lov, effektformel, Kirchhoffs 1. & 2. lov DC kredsløb DC står for direct
Læs mereSkriftlig eksamen i Statistisk Mekanik den fra 9.00 til Alle hjælpemidler er tilladte. Undtaget er dog net-opkoblede computere.
Skriftlig eksamen i Statistisk Mekanik den 18-01-2007 fra 900 til 1300 lle hjælpemidler er tilladte Undtaget er dog net-opkoblede computere Opgave 1: I en beholder med volumen V er der rgon-atomer i gasfasen,
Læs mereEDR Frederikssund afdeling Almen elektronik kursus. Afsnit 9-9B-10. EDR Frederikssund Afdelings Almen elektronik kursus. Joakim Soya OZ1DUG Formand
Afsnit 9-9B-10 EDR Frederikssund Afdelings Joakim Soya OZ1DUG Formand 1 Opgaver fra sidste gang Pico, nano, micro, milli,, kilo, mega Farvekode for modstande og kondensatorer. 10 k 10 k m A Modstanden
Læs mereMagnetisme. Ladede partikler i bevægelse kan mærke et magnetfelt. Lorentzkraften: F = ee + ev x B
Magnetisme Ladede partikler i bevægelse kan mærke et magnetfelt Lorentzkraften: F = ee + ev x B Magnetiske feltlinier Magnetfelt kan repræsenteres ved feltlinier Retning angiver feltets retning Størrelse
Læs mereStatistisk mekanik 10 Side 1 af 7 Sortlegemestråling og paramagnetisme. Sortlegemestråling
Statistisk mekanik 0 Side af 7 Sortlegemestråling I SM9 blev vibrationerne i et krystalgitter beskrevet som fononer. I en helt tilsvarende model beskrives de EM svingninger i en sortlegeme-kavitet som
Læs mereDanmarks Tekniske Universitet
Danmarks Tekniske Universitet Side 1 af 11 sider Skriftlig prøve, lørdag den 12. december, 2015 Kursus navn Fysik 1 Kursus nr. 10916 Varighed: 4 timer Tilladte hjælpemidler: Alle hjælpemidler tilladt "Vægtning":
Læs mereStatistisk mekanik 12 Side 1 af 9 Van der Waals-gas
Statistisk mekanik Side af 9 Ideale gasmolekyler har pr. definition ingen udstrækning og påirker ikke hinanden med kræfter. En an der Waals-gas, hor der tages højde for såel molekylær udstrækning som er-molekylære
Læs mereElektrodynamik. Christian Andersen. 15. juni 2010. Indhold 1. 1 Indledning 3
Elektodynamik Chistian Andesen 15. juni 010 Indhold Indhold 1 1 Indledning 3 Elektostatik 3.1 Det elektiske felt............................. 3. Divegens og Cul af E-felte...................... 3.3 Elektisk
Læs mereKREDSLØBSTEORI 10 FORELÆSNINGER OM ELEKTRISKEKREDSLØB
EE Basis, foråret 2010 KREDSLØBSTEORI 10 FORELÆSNINGER OM ELEKTRISKEKREDSLØB Jan H. Mikkelsen EE- Basis, Kredsløbsteori, F10, KRT4 1 Emner for idag Kondensatorer Spoler TidsaGængige kredsløb Universalformlen
Læs mereDanmarks Tekniske Universitet
Danmarks Tekniske Universitet Side 1 af 11 sider Skriftlig prøve, lørdag den 22. august, 2015 Kursus navn Fysik 1 Kursus nr. 10916 Varighed: 4 timer Tilladte hjælpemidler: Alle hjælpemidler tilladt "Vægtning":
Læs mereMODUL 5 ELLÆRE: INTRONOTE. 1 Basisbegreber
1 Basisbegreber ellæren er de mest grundlæggende størrelser strøm, spænding og resistans Strøm er ladningsbevægelse, og som det fremgår af bogen, er strømmens retning modsat de bevægende elektroners retning
Læs mereWigner s semi-cirkel lov
Wigner s semi-cirkel lov 12. december 2009 Eulers Venner Steen Thorbjørnsen Institut for Matematiske Fag Århus Universitet Diagonalisering af selvadjungeret matrix Lad H være en n n matrix med komplekse
Læs mereHeisenbergs usikkerhedsrelationer. Abstrakt. Hvorfor? Funktionsrum. Nils Byrial Andersen Institut for Matematik. Matematiklærerdag 2013
Heisenbergs usikkerhedsrelationer Nils Byrial Andersen Institut for Matematik Matematiklærerdag 013 1 / 17 Abstrakt Heisenbergs usikkerhedsrelationer udtrykker at man ikke på samme tid både kan bestemme
Læs mereElektronikkens grundbegreber 1
Elektronikkens grundbegreber 1 B/D certifikatkursus 2016 Efterår 2016 OZ7SKB EDR Skanderborg afdeling Lektions overblik 1. Det mest basale stof 2. Både B- og D-stof 3. VTS side 21-28 4. Det meste B-stof
Læs mereTeknologi & kommunikation
Grundlæggende Side af NV Elektrotekniske grundbegreber Version.0 Spænding, strøm og modstand Elektricitet: dannet af det græske ord elektron, hvilket betyder rav, idet man tidligere iagttog gnidningselektricitet
Læs mereVelkommen til. EDR Frederikssund Afdelings Almen elektronik kursus. Joakim Soya OZ1DUG Formand. EDR Frederikssund afdeling Almen elektronik kursus
Velkommen til EDR Frederikssund Afdelings Joakim Soya OZ1DUG Formand 2012-09-01 OZ1DUG 1 Kursus målsætning Praksisorienteret teoretisk gennemgang af elektronik Forberedelse til Certifikatprøve A som radioamatør
Læs mereKONDENSATORER (DC) Princip og kapacitans Serie og parallel kobling Op- og afladning
KONDENSATORER (DC) Princip og kapacitans Serie og parallel kobling Op- og afladning Dagsorden: Opladningens principielle forløb En matematisk tilgang til opladning (og kort om afladning afslutningsvis)
Læs mereTheory Danish (Denmark) Ikke-lineær dynamik i elektriske kredsløb (10 point)
Q2-1 Ikke-lineær dynamik i elektriske kredsløb (10 point) Læs venligst de generelle instruktioner i den separate konvolut før du starter på opgaven. Introduktion Bi-stabile ikke-lineære halvlederkomponenter
Læs mereDanmarks Tekniske Universitet
Danmarks Tekniske Universitet Side 1 af 10 sider Skriftlig prøve, lørdag den 23. maj, 2015 Kursus navn Fysik 1 Kursus nr. 10916 Varighed: 4 timer Tilladte hjælpemidler: Alle hjælpemidler tilladt "Vægtning":
Læs mereStatistisk mekanik 12 Side 1 af 9 Van der Waals-gas
Statistisk mekanik Side af 9 Ideale gasmolekyler har pr. definition ingen udstrækning og påirker ikke hinanden med kræfter. En an der Waals-gas, hor der tages højde for såel molekylær udstrækning som er-molekylære
Læs mereUndervisningsplan. Oversigt over planlagte undervisningsforløb. Udarbejdet august Termin Januar 2017 Juni Uddannelse HTX.
Undervisningsplan Udarbejdet august 2017 Termin Januar 2017 Juni 2019 Institution Rybners HTX Uddannelse HTX Fag og niveau Lærer Fysik A Steffen Podlech Hold 3a Oversigt over planlagte undervisningsforløb
Læs mereMatematik F2 Opgavesæt 6
Opgave 4: Udtryk funktionen f(θ) = sin θ ved hjælp af Legendre-polynomierne på formen P l (cos θ). Dvs. find koefficienterne a l i ekspansionen f(θ) = a l P l (cos θ) l= Svar: Bemærk, at funktionen er
Læs mereBenyttede bøger: Introduction to Cosmology, Barbara Ryden, 2003.
Formelsamling Noter til Astronomi 1 You can know the name of a bird in all the languages of the world, but when you re finished, you ll know absolutely nothing whatever about the bird... So let s look
Læs mereFysikkens store teorier fra Newton til nu
Fysikkens store teorier fra Newton til nu Elektromagnetisme og lidt QED 20. marts 2014 Jesper Mygind Emeritus Institut for Fysik Danmarks Tekniske Universitet E-mail: myg@fysik.dtu.dk URL: http://dcwww.fys.dtu.dk/~myg/
Læs mereSandsynlighedsregning
Mogens Bladt www2.imm.dtu.dk/courses/02405 21. September, 2007 Lidt om binomialkoefficienter n størrelsen af en mængde/population. Vi ønsker at udtage en sub population af størrelse r. To sub populationer
Læs mereElektrostatisk energi
Elektomagnetisme ide 1 af 8 Elektostatik Elektostatisk enegi Fo et legeme, de bevæge sig fa et punkt til et andet, e tilvæksten i potentiel enegi høende til en konsevativ 1 kaft F givet ved minus det abejde,
Læs mereBevægelse i (lineære) magnetfelter
Moderne acceleratorers fysik og anvendelse Forelæsning 3 Lineær Beam Optik - betafunktion Wille kapitel 3.7 til og med 3.13 Repetition Betafunktion og betatron bevægelse Faserum Beam størrelse og emmitans
Læs mereTeoretiske Øvelser Mandag den 13. september 2010
Hans Kjeldsen hans@phys.au.dk 6. september 00 eoretiske Øvelser Mandag den 3. september 00 Computerøvelse nr. 3 Ligning (6.8) og (6.9) på side 83 i Lecture Notes angiver betingelserne for at konvektion
Læs mereFormelsamling til. Kvantemekanik. 27. marts Dennis Hansen 1
Formelsamling til Kvantemekanik 7. marts 1 Dennis Hansen 1 Indhold 1 Grundlæggende ligninger 4 1.1 Generelt...................................... 4 1. Postulater i kvantemekanik............................
Læs mereStamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Termin hvori undervisningen afsluttes: maj-juni 2015 (14/15)
Læs mereStern og Gerlachs Eksperiment
Stern og Gerlachs Eksperiment Spin, rumkvantisering og Københavnerfortolkning Jacob Nielsen 1 Eksperimentelle resultater, der viser energiens kvantisering forelå, da Bohr opstillede sin Planetmodel. Her
Læs merePreben Holm - Copyright 2002
9 > : > > Preben Holm - Copyright 2002! " $# %& Katode: minuspol Anode: pluspol ')(*+(,.-0/1*32546-728,,/1* Pilen over tegnet for spændingskilden på nedenstående tegning angiver at spændingen kan varieres.
Læs mereGEOMETRI-TØ, UGE 3. og resultatet følger fra [P] Proposition 2.3.1, der siger, at
GEOMETRI-TØ, UGE 3 Hvis I falder over tryk- eller regne-fejl i nedenstående, må I meget gerne sende rettelser til fuglede@imf.au.dk. Opvarmningsopgave 1. Lad γ : (α, β) R 2 være en regulær kurve i planen.
Læs mereHvorfor bevæger lyset sig langsommere i fx glas og vand end i det tomme rum?
Hvorfor bevæger lyset sig langsommere i fx glas og vand end i det tomme rum? - om fysikken bag til brydningsindekset Artiklen er udarbejdet/oversat ud fra især ref. 1 - fra borgeleo.dk Det korte svar:
Læs mereNiels Jonassen ELEKTRO MAGNETISME. Polyteknisk Forlag
Niels Jonassen ELEKTRO MAGNETISME Polyteknisk Forlag FORORD Denne bog er en stærkt revideret og omarbejdet udgave af noter og kompendier, der siden 1984 har været anvendt ved kurser i elektromagnetisme
Læs mereStamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Termin hvori undervisningen afsluttes: Maj 2013 (12/13) Københavns
Læs mereDanmarks Tekniske Universitet
Danmarks Tekniske Universitet Side 1 af 13 sider Skriftlig prøve, lørdag den 23. maj, 2015 Kursus navn Fysik 1 Kursus nr. 10916 Varighed: 4 timer Tilladte hjælpemidler: Alle hjælpemidler tilladt "Vægtning":
Læs mereResonansabsorption i Metalnanopartiker
Aalborg Universitet Tema P3: Metalnanopartikler Resonansabsorption i Metalnanopartiker Forfattere: Casper B. Andersen Christian E. Toft-Vandborg Stefan M. Jensen 2. Januar 2014 Vejledere: Thomas Søndergaard
Læs mereNote om Laplace-transformationen
Note om Laplace-transformationen Den harmoniske oscillator omskrevet til et ligningssystem I dette opgavesæt benyttes laplacetransformationen til at løse koblede differentialligninger. Fordelen ved at
Læs mereLineære systemer med hukommelse.
Lineær Response Teori. I responseteorien interesserer man sig for, hvad der kan siges generelt om sammenhængen mellem input φ(t) og output γ(t) for et system. Valg af variable. Det betragtede systems forskellige
Læs mereTorben Laubst. Grundlæggende. Polyteknisk Forlag
Torben Laubst Grundlæggende Polyteknisk Forlag Torben Laubst Grundlæggende Polyteknisk Forlag DIA- EP 1990 3. udgave INDHOLDSFORTEGNELSE 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. Indledning Transformeres principielle
Læs mereFysik 2, Foreslåede løsninger til prøveeksamenssæt, januar 2007
Fysik 2 Foresåede øsninger ti prøveeksamenssæt januar 2007 Opgave a) Størresen af kraften i cirkebevægesen er Totaenergien er da F = m r 2 v = E = m r = m v2 r r + 2 mv2 = m 2r b) umskibets totaenergi
Læs mereVejledende opgaver i kernestofområdet i fysik-a Elektriske og magnetiske felter
Oktober 2012 Vejledende opgaver i kernestofområdet i fysik-a Elektriske og magnetiske felter Da læreplanen for fysik på A-niveau i stx blev revideret i 2010, blev kernestoffet udvidet med emnet Elektriske
Læs mereBevægelse i (lineære) magnetfelter
Moderne acceleratorers fysik og anvendelse Forelæsning 4 Lineær Beam Optik - betafunktion Wille kapitel 3.7 til og med 3.13 Repetition Betafunktion og betatron bevægelse Faserum Beam størrelse og emmitans
Læs mereSynopsis: Titel: Automobil Permanent Magnet generator med buck/boost konverter
Titel: Automobil Permanent Magnet generator med buck/boost konverter Semester: 4. semester Energiteknik Semester tema: Regulering af energiomsættende systemer ECTS: 17 Projektperiode: Fra 02.02.09 til
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Juni 2012 Institution Københavns tekniske Gymnasium/Sukkertoppen Uddannelse Fag og niveau Lærer Hold Htx Fysik
Læs mereEn undersøgelse af Maxwell Wagner-modellen
ROSKILDE UNIVERSITET INSTITUT FOR NATUR, SYSTEMER OG MODELLER IMFUFA Kandidatmodelprojekt i fysik En undersøgelse af Maxwell Wagner-modellen Forfattere: Julie Lundbak Kofod, 45381 Kristoffer Aage Bredahl,
Læs mereStamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Termin hvori undervisningen afsluttes: maj-juni 2011 (10/11)
Læs mereTeori for PCR-mikrosystemer
Specialkursus ved MIC Teori for PCR-mikrosystemer Christiane Lundegaard, s11691 Nanna Petersen, s1164 Jakob Leffland Reimers, s11561 Låg DEP elektroder PCR kammer PCR elektroder Substrat Vejleder: Henrik
Læs mereUndervisningsbeskrivelse for: 3g FY A
Undervisningsbeskrivelse for: 3g FY A Fag: Fysik B->A, HTX Niveau: A Institution: Grindsted Gymnasium & HF (565013) Hold: 3g FY A Termin: Juni 2019 Uddannelse: HTX Lærer(e): Anders Peter Vester Sørensen
Læs mereImpedans. I = C du dt (1) og en spole med selvinduktionen L
Impedans I et kredsløb, der består af andre netværkselementer end blot lække (modstande) og kilder vil der ikke i almindelighed være en simpel proportional, tidslig sammenhæng mellem strøm og spænding,
Læs mereMatematik 1 Semesteruge 5 6 (1. oktober oktober 2001) side 1 Komplekse tal Arbejdsplan
Matematik 1 Semesteruge 5 6 (1. oktober - 12. oktober 2001) side 1 Komplekse tal Arbejdsplan I semesterugerne 5 og 6 erstattes den regulære undervisning (forelæsninger og fællestimer) af selvstudium med
Læs merea og b Den magnetiske kraftlov Og måling af B ved hjælp af Tangensboussole
3.1.2. a og b Den magnetiske kraftlov Og måling af B ved hjælp af Tangensboussole Udført d. 15.04.08 Deltagere Kåre Stokvad Hansen Max Berg Michael Ole Olsen 1 Formål: Formålet med øvelsen er at måle/beregne
Læs mereFormelsamling og noter. Elektromagnetisme
Formelsamling og noter. Elektromagnetisme 3. august 2 Dennis Hansen Generelt E = ρ ɛ E = B t B = B = µ J + µ ɛ E t I stof E da = Q enc ɛ D = ɛ E + P D = ɛe E dl = Φ B H = B M H = µ µ B B da = D = ρ free
Læs mereNoter til Fysik 6 - Elektrodynamik og bølger
Noter til Fysik 6 - Elektrodynamik og bølger Anders S. Sørensen Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet 22. oktober 2009 2 Om disse noter Disse noter udgør en del af pensum til kurset Fysik 6 - elektrondynamik
Læs mere