Kontrolleret kvanteglimt
|
|
- Jonathan Mortensen
- 7 år siden
- Visninger:
Transkript
1 Kontrolleret kvanteglimt Lagring og sekventiel udlæsning af lys i en diamant Projekt Forskerspirer 2012 Naturvidenskab Greta Tuckute
2 Indholdsfortegnelse Indledning...3 Projektets formål/problemformulering...3 Metode lagring af lys ved brug af EIT...3 Anvendelse af en diamant...5 Udførelse af forsøg og fremgangsmåde...6 Videre arbejde...10 Projektets formål og relevans...10 Realisering af projekt...11 Kontakter...12 Referencer...12 Bilag 1 budget
3 Indledning Kvantemekanikken beskæftiger sig med stoffers egenskaber på atomart niveau, hvor den klassiske fysik ikke længere rækker. Specielle kvantefysiske egenskaber som entanglement 1, superposition 2 og tillæggelsen af bølge- og partikelegenskaber til stof danner grundlag for forskning i ny teknologi. I de næste årtier kan man forvente et hastigt stigende behov for lagring af information. I stedet for at lagre information specifikke steder som eksempelvis i nuværende computerhukommelser, er der mange fordele ved at lagre information holografisk i atomers kollektive tilstande [2]. Arbejde med lagring af lyspartikler i forskellige medier åbner op for nye muligheder inden for kvantehukommelser. Tidligere forskning på området indebærer lagring af lys kvantetilstande i medier som eksempelvis atomare gasser, krystaller og diamanter [3]. Disse kvantehukommelser er vigtige elementer i både optisk kommunikation, dataopbevaring og bearbejdning af kvanteinformation til eksempelvis kvantecomputere. Projektets formål/problemformulering Undersøge om lys kan lagres og kontrolleret udlæses i mindre efterpulser med brug af en diamant som klassisk hukommelse for lysfelter. Metode lagring af lys ved brug af EIT Elektromagnetisk induceret gennemsigtighed (EIT) 3 er den proces, der danner grundlag for standsning af lyset udført af den danske forsker Lene Hau og hendes forskerteam på Rowland Institute for Science i Massachussets i USA. Her lykkedes det i 2001 at stoppe lyset fuldstændigt i en ultrakold sky af natrium-atomer og derefter udlæse det igen vha. koblingslasere [5]. Her overføres kvantetilstande fra flyvende fotoner til et stofbaseret system, hvor lagring og processing nu er mulig. Denne metode, EIT, har vist sig at være ekstremt brugbar, da den lader en lyspuls blive konverteret til en stationær superposition af 1 Objekters tilstande er gensidigt forbundne og korrelerede til trods for, at de befinder sig forskellige steder i rummet. Ligeledes kaldet kvantefysisk sammenfiltring [1]. 2 Et fysisk system kan eksistere i mere end én af dets teoretisk mulige tilstande samtidigt, når der ikke måles på systemet [1]. 3 Electromagnetically Induced Transparency observeret af Stephen E. Harris gruppe på Stanford University i 1990 erne [4]. 3
4 indre tilstande og tilbage til en lyspuls [6]. Dette danner grundlag for mit forsøg med lagring og udlæsning af sekvenser af lyspulser: Lyspulsen som ønskes lagret og senere udlæst prøvepulsen justeres til energiforskellen mellem atomets energitilstand 1 og 2 (figur 1) 4. I stedet for at lade atomerne blive i tilstand 2 og derved lade excitationen henfalde og genudsende lyset for at tabe al information om den oprindelige puls, gøres brug af en anden laserstråle: en gennemsigtigheds inducerende stråle. Denne kaldes også en pumpestråle og har formålet at pumpe systemet ned i tilstand 3. Pumpelaseren er tændt fra start, da atomerne som er i grundtilstanden, tilstand 1, ikke kan absorbere denne stråle. Figur 1. Et atoms energiniveauer. Hvis det præcis er én foton der er absorberet, vil systemet befinde sig i en tilstand, hvor alle atomer på samme tid er det udvalgte, exciterede atom. Det er altså alle atomer der kvantefysisk deles om excitationen og her vil konstruktiv kvanteinterferens 5 hvor bølgebidragene fra de forskellige atomer interfererer, sikre, at informationen om den oprindelige foton gemmes. For at foretage en opbremsning af prøvepulsen uden at tabe pulsen til absorption, slukkes pumpelaseren og derved standser lyspulsen brat. Her vil den information der var i lyspulsen ikke blive udslettet, da informationen allerede var påtrykt atomernes tilstande. Når pulsen derved standser, fastfryses den påtrykning på stedet. Denne udlæses igen ved at tænde for pumpelaseren, hvor atomet som er stimuleret ned i tilstand 3 4 Tilstand 1 er atomets grundtilstand med lavest mulig energi. Et atoms exciterede tilstande svarer til, at en elektron ophøjes til større baner omkring kernen med højere energier end grundtilstanden. De præcise energier af et atoms exciterede tilstande afhænger af, hvordan kernens og valenselektronens partikelspin er rettet ind. Disse tilstande bestemmer hvordan atomet vekselvirker med lys altså hvilke frekvenser det absorberer. 5 Partiklerne opfører sig her som bølger og kan interferere både konstruktivt og destruktivt ligesom i klassisk fysik. 4
5 vil blive løftet op i tilstand 2, hvorefter atomet vil falde tilbage i grundtilstanden, tilstand 1. Fotonen udsendes og information er hermed intakt [5,7]. Anvendelse af en diamant Da formålet i mit forsøg er at undersøge, om jeg kontrolleret kan udlæse en lyspuls i mindre efterpulser og derefter se, om tilstandene er bevarede, skal der naturligvis bruges et medie som lyspulsen kan lagres og derefter udlæses fra. Her bruger jeg en diamant som klassisk hukommelse for lysfelterne. Der er flere fordele ved at bruge en diamant frem for eksempelvis ultrakolde skyer af atomer som i blandt andre Lene Haus forsøg: Diamant er det hårdeste mineral og har et meget højt refraktivt indeks på 2,4 og sænker derfor kun lysets hastighed med en faktor på 2,4. Grundet en meget fast gitterstruktur og de stærke interaktioner mellem naboatomerne, vil en igangsat vibration i en diamant have en meget høj frekvens på 40 THz. Denne frekvens adskiller sig fra omgivelsernes tilfældige excitationer og diamanten fungerer altså isolerende [8]. Idéen er at bruge en laserpuls der sætter gang i vibration i diamanten og får den til at ringe. De kvantemekaniske lydbølger, fononerne, som er det mindste kvantum af en energimængde, har en kort levetid på omkring 5-10 ps i diamanten. Selvom denne levetid er ekstremt kort, har disse en høj energi på 0.16 ev eller optisk bølgelængde 7.5 µm, som er meget højere end de normale termiske udsving i stuetemperatur [3]. Dette eliminerer altså nødvendigheden af køling i forsøget og er af samme grund også lettere og mere praktisk at arbejde med rent forsøgsmæssigt end eksempelvis ultrakolde atomare gasser, der kræver et vakuum og køling vha. en kombination af laserstråler, magnetiske felter og radiobølger. Et enkelt atom har næsten ingen chance for at gribe en udstrakt foton, men da en diamants krystalstruktur er periodisk, er der atomer i hele krystallen med denne evne, og de kan derfor deles om fotonen. I en diamant er der en bredere frekvensfordeling end eksempelvis i en kold gas. Dette giver flere fordele rent praktisk. Forsøget forløber lettere, da diamanten kan absorbere fotoner inden for flere frekvensområder og jeg kan derved være sikker på, 5
6 at fotonerne bliver absorberede af min diamant. Dette skyldes at en diamant ikke er en helt perfekt krystal, men har små deformationer og dermed en variation i trykforhold og orientering af atomerne i forhold til hinanden. De enkelte kulatomer i diamanten vil derfor svinge ved lidt forskellige frekvenser, som betyder, at lys kan absorberes med en anelse forskellige frekvenser forskellige steder i krystallen. Der er her tale om inhomogen forbedring, da krystallens evne til at absorbere fotoner forbedres ved inhomogeniteter i krystalstrukturen. En diamant er ligeledes fordelagtig pga. størrelsen på få millimeter. Dette er praktisk til anvendelse i eksempelvis chipkort til computere og mobiltelefoner, hvor andre lagringsmedier som atomare gasser ikke er praktisk mulige at anvende. Diamanten som anvendes er en 3 mm x 3 mm syntetisk diamant med en tykkelse på omkring 250 µm. De er præpareret med anti-refleksiv coating for at forhindre refleksion fra laserstrålerne. Udførelse af forsøg og fremgangsmåde I mit forsøg anvendes et ultrahurtigt lasersystem med Ti:Sapphire lasere 6. Diamantkrystallen fungerer som klassik hukommelse for lysfelterne. En laserpuls med ultrakorte 80 fs pulser sendes ind i diamantkrystallen. Diamanten absorberer noget af energien fra laserpulsen og begynder at vibrere (figur 2). Der bliver skabt en fonon, en kvantemekanisk lydbølge, via spontan Raman-effekt 7. Dette er efterfulgt af emission af en Stokes foton. Denne foton har mistet en fonons mængde energi, da dette er afgivet til krystallen. For at undersøge, om denne fonon er skabt inde i diamanten, kan jeg kigge på output lyset fra diamanten. Hvis dette er rødforskudt i frekvens - altså med lavere energi - end input lyset, ved jeg, at en fonon er skabt inde i diamanten (figur 3). For at teste dette, vender jeg argumentet om: I stedet for at skabe en fonon i krystallen kan laserpulsen destruere en fonon hvis den naturligvis eksisterer. I dette tilfælde vil det emitterede output lys have mere energi end input lyset, da den vibrerende krystal frigiver energi når den stopper med at 6 Titanium Sapphire Lasers justerbare lasere. 7 Fotoner rammer molekyler og udveksler herved energi med de indre molekylære vibrationer. 6
7 vibrere (figur 4). Jeg detekterer altså først en Stokes foton med lavere energi, som fortæller mig, at der er skabt en fonon i krystallen. Herefter indsendes en ny laserpuls med formålet at detektere en anti-stokes foton, altså med højere energi. Ved at detektere denne blåforskudte anti-stokes foton, har jeg bekræftet, at jeg til at starte med skabte en fonon i krystallen med den første laserpuls, da emission af fotonen ellers ikke ville være mulig. Detektorer for den rødforskudte og blåforskudte foton der klikker sammen indikerer, at der er skabt kvantevibrationer, fononer, i diamantkrystallen [9]. Figur 2. Lyspuls sendes ind i diamanten og en fonon skabes. Figur 3. En fonon er skabt i diamanten. Dette kan ses på output lyset som er rødforskudt. Figur 4. Den vibrerende diamant afgiver energi og output lyset er derved blåforskudt. En stærk pumpelaser lyser på diamanten med en frekvens der er tilpasset kulstofatomernes energiniveauer 2 og 3. Prøvepulsen er indstillet til en frekvens mellem atomernes tilstand 1 7
8 og tilstand 2 [5]. Denne sendes igennem diamantkrystallen. Herefter slukkes pumpelaseren brat og det elektriske felt superponeres. Diamanten husker feltet, da den er i en vibrationel tilstand. Dette kan beskrives som et hologram af pulsen skrevet i atomernes tilstande. Da jeg ønsker at udlæse pulsen igen i to mindre efterpulser skal der tændes for pumpelaseren to gange. Da laserens intensitet er kvadratet på det elektriske felts styrke, skal intensiteten af disse efterpulser i teorien være kvart så stor [10]. Dette gør jeg ved at variere intensiteten af pumpelaseren når den tændes igen. For at undersøge, om disse to svagere pulser har bevaret de superponerede tilstande, ønsker jeg at forsinke en af pulserne. I min forsøgsopstilling laver jeg derved en spejlopstilling, hvor pulserne kan tage to forskellige veje: en kort vej og en lang vej. Dette er begrundet med, at jeg ønsker at teste for interferens mellem de to efterpulser i en slutdetektor for at undersøge, om lyspulserne er succesfuldt udlæst. Dermed må en af pulserne forsinkes, for at det er muligt, at de to pulser kan mødes og interferere i slutdetektoren. Da kohærensens levetid i diamanten er meget kort, ønsker jeg at have et nanosekund mellem pulserne. Lyset bevæger sig ca km pr. sekund og jeg ønsker at forsinke min ene puls med et nanosekund: Den første lyspuls skal altså bevæge sig 30 cm længere for at blive et nanosekund forsinket. Figur 5. Forsøgsopstilling. 8
9 Efter udlæsningen af lysfeltet fra diamantkrystallen opsættes en stråledeler 8 som begge efterpulser rammer. Her vil stråledeleren give lyspulserne 50 % sandsynlighed for at fortsætte lige ud og 50 % sandsynlighed for at blive reflekteret og derved bevæge sig til den ene side. Hvis pulsen reflekteres og bevæger sig til siden, vil dette kunne beskrives som den lange vej. I mit forsøg gøres dette ved at et almindeligt spejl reflekterer strålen, så den bliver parallel med den stråle, som fortsatte lige igennem det halvgennemsigtige spejl. Endnu et spejl opstilles, så strålen vendes tilbage igen mod den stråle, som tog den korte vej lige igennem stråledeleren. Denne spejlopstilling skal altså være i alt 30 cm længere, hvis de to pulser skal forsinkes med et nanosekund (figur 5). De to pulser forenes ved en stråledeler, så der er to udgange for lyspulserne. Her er der ligeledes en slutdetektor, som kan teste for interferens. Ved at opstille forsøget på denne måde vil der være tre muligheder for pulsernes ankomst til slutdetektoren: 1. Begge pulser tager den korte vej og ankommer til detektoren med et nanosekunds forsinkelse. Ingen interferens. 2. Begge pulser tager den lange vej og ankommer til detektoren med et nanosekunds forsinkelse. Ingen interferens. 3. En puls tager en lang vej og den anden puls tager den korte vej og ankommer til detektoren på samme tid. Interferens detekteres. Da de to lyspulser ikke er uafhængige af hinanden og lysets fase er husket, vil interferens være mulig. Hvis det var to uafhængige pulser ville de ikke have en relativ fase til hinanden og interferens ville altså ikke kunne detekteres. Da det er det elektriske felt som superponeres, er det summen af feltet fra henholdsvis pulsen fra den korte vej og pulsen fra den lange vej, som kvadreres og kan måles ved interferens. Hvis interferensen ved bølgerne forstærker hinanden, konstruktiv interferens, kan jeg konkludere, at pulserne er udlæst sekventielt og tilstandene er bevarede. 8 Halvgennemsigtigt spejl. Optisk enhed der deler en lysstråle i to [11]. 9
10 Videre arbejde Mit forsøg kan være en indledning på en serie af forsøg med at lagre lysfelter i diamanter eller lignende medier og foretage en kontrolleret udlæsning. Den faktor, som jeg forventer er mest problematisk for praktisk anvendelse på nuværende stadie er den korte lagringstid i diamant på 10 ps. Stærke indre vekselvirkninger mellem atomerne fører til korte dekoherænstider og den excitation der skabes i systemet tabes meget hurtigt [8]. For at en kvantehukommelse er brugbar skal lagringstiden være lang nok til at kunne foretage måling på et andet system. Lagringstiden på 10 ps er hurtigere end responstiden på langt de fleste nuværende elektroniske systemer. Der kan forestilles to løsninger på dette problem: Enten skal lagringstiden i diamanten forlænges eller målingen til et andet system skal være hurtigere. Det er realistisk at forestille sig små optiske chips hvor det er muligt at bruge korte laserpulser til at foretage den nødvendige processing på ekstremt kort tidsskala, så diamanten kan anvendes. Videre arbejde ses ligeledes i form af optimering af lagringstiden. Hovedårsagen til kort dekohærens er, at systemet taber de atomare tilstande ved at de henfalder til lydbølger. Her kan der arbejdes på at skabe en diamant med en struktur der varier periodisk og visse lydbølger derved interfererer destruktivt med hinanden og ikke er mulige. Hvis denne faktor kan elimineres er en praktisk udnyttelse af diamanten mulig. Mit forsøg beskæftiger sig med om det er muligt at lagre og kontrolleret udlæse kvantetilstande i diamant. Dette er første skridt på vejen mod en praktisk anvendelse. Her er diamanten specielt god at eksperimentere med, da forsøgene er relativt simple og ikke kræver komplicerede kølingssystemer og vakuum. Videre arbejde er at bruge denne viden og demonstrere anvendelighed i kombinerede systemer. Projektets formål og relevans Formålet er at skabe en hurtig korttidshukommelse som åbner op for en ny platform i kvanteprocessing i stuetemperatur. Her forbindes kvanteinformation fra lys med et fast atom. Disse kvantehukommelser er uundværlige elementer i kvanteinformationsprocessing som langsigtet kan bruges i kvanterelæer, kvantecomputing og kommunikation. 10
11 Kvantecomputing kræver et fast materiale for at kvanteinformationen kan bearbejdes. Her fungerer lyspulser som bits og mit forsøg med diamant virker derved som en memoryenhed for en bitværdi. Ligeledes kan kvantehukommelser forestilles som et element i en optisk processor, hvor hukommelsen bruges til at synkronisere forskellige operationer i chippen. Hukommelser er nødvendige da mange processer med fotoner er baseret på sandsynligheder og uden nogen måde at lagre de succesfulde processer, kan de ikke kombineres til at udføre en effektiv beregning [12]. Ligeledes kan denne form for kvantehukommelser fungere som mellemstationer for kvantekommunikation, hvor en distance deles i mindre dele og der skabes og lagres atomare tilstande individuelt for hver del. Dette er kun muligt hvis kvantehukommelser er tilgængelige. Digitaliseringen og det stigende behov for lagring og hurtig processing af data gør, at lige præcis forskning på dette felt kan få en fremtrædende betydning i fremtiden. Disse teknologier med anvendelse af kvantefysiske fænomener kan være en kæmpe forbedring af den klassiske teknologi, som vi bruger i dag. Realisering af projekt Forskningsmiljø Mit projekt kan udføres på University of Oxford, Department of Physics. Forskningsgruppen ledet af Joshua Nunn har sagt ja til modtage mig og udføre eksperimenter med brugen af diamant. Klaus Mølmer i Århus står ligeledes til rådighed til hjælp og vejledning før forsøgene tages til Oxford. Økonomi og tidsramme Da mit projekt kan realiseres på University of Oxfords laboratorier og jeg derved ikke har udgifter til materialer, vil kr. blive brugt som rejsepenge. Jeg ønsker at rejse til Oxford for at se laboratoriet og snakke med forskningsgruppen, for derved at arbejde mere på mit projekt og tage derover igen for at udføre eksperimentet. Tidsrammen afhænger af, om de nødvendige komponenter er udlånt eller findes i Oxford. 11
12 Kontakter Klaus Mølmer, Professor ved Institut for Fysik og Astronomi, Aarhus Universitet Joshua Nunn, afdelingsleder på Ultrafast quantum optics and optical metrology, Department of Physics, University of Oxford Jeg kan ikke takke jer nok for komplicerede mails, lange telefonsamtaler og ikke mindst fantastisk engagement. Referencer 1. Mølmer, Klaus: Kvantemekanik atomernes vilde verden, Aarhus Universitetsforlag, 2010, s Wu, Hua. et al.: Storage of Multiple Coherent Microwave Excitations in an Electron Spin Ensemble, Physical Review Letters, nr. 105, Simon, Christoph et al.: Quantum Memories, European Physical Journal, nr. 58, Harris, Stephen E.: Electromagnetically Induced Transparency, Physics Today, juli Hau, Lene V. et al.: Observation of coherent optical information storage in an atomic medium using halted light pulses, Nature, nr. 409, Schnorrberger, Ute et al.: Electromagnetically Induced Transparency and Light Storage in an Atomic Mott Insulator, Physical Review Letters, nr. 103, Hau, Lene V.: Frozen Light, Scientific American, juli Walmsley, Ian et al.: Entangling Macroscopic Diamonds at Room Temperature, Science, nr Nunn, Joshua et al.: Quantum Diamonds, Optics and Photonics News, oktober Serway, Raymond A.: Physics for Scientists and Engineers with Modern Physics International Edition, Saunders College Publishing, 4. udgave, 1996, s Born, Max et al.: Principles of optics, Cambridge University Press, 7. udgave, 1999, s Tordrup, Karl et al.: Holographic Quantum Computing, Physical Review Letters, nr. 101,
13 Bilag 1 budget To tur/retur billetter til London, Heathrow 2000 kr. x kr. Transport fra Heathrow til Oxford 100 kr. x kr. Overnatning i Oxford 600 kr. x kr. Køb af programmer og computer til bearbejdning af data 7000 kr kr. I alt (hertil kommer uforudsete udgifter) kr. 13
Lys på (kvante-)spring: fra paradox til præcision
Lys på (kvante-)spring: fra paradox til præcision Metrologidag, 18. maj, 2015, Industriens Hus Lys og Bohrs atomteori, 1913 Kvantemekanikken, 1925-26 Tilfældigheder, usikkerhedsprincippet Kampen mellem
Læs mereLYS I FOTONISKE KRYSTALLER 2006/1 29
LYS I FOTONISKE KRYSTALLER OG OPTISKE NANOBOKSE Af Peter Lodahl Hvordan opstår lys? Dette fundamentale spørgsmål har beskæftiget fysikere gennem generationer. Med udviklingen af kvantemekanikken i begyndelsen
Læs mereden kvantemekaniske computere. Hvis man ser på, hvordan Fysik Ved hjælp af atomer og lys, er det muligt at skabe en computer, som
Den kvantemekaniske computer Fysik Ved hjælp af atomer og lys, er det muligt at skabe en computer, som er helt anderledes end nutidens computere: Kvantecomputeren. Måske kan den nye computer bruges til
Læs mereKvantecomputing. Maj, Klaus Mølmer
Kvantecomputing Maj, 2009 Klaus Mølmer Virkelighed Drøm: Intel Pentium Dual Core T4200-processor, 2,0 GHz, 3072 MB SDRAM. (250 GB harddisk) 5.060 kr Kvantecomputer Ukendt processor 1 khz er fint, 100 Hz
Læs mereLærebogen i laboratoriet
Lærebogen i laboratoriet Januar, 2010 Klaus Mølmer v k e l p Sim t s y s e t n a r e em Lærebogens favoritsystemer Atomer Diskrete energier Elektromagnetiske overgange (+ spontant henfald) Sandsynligheder,
Læs mereUndersøgelse af lyskilder
Felix Nicolai Raben- Levetzau Fag: Fysik 2014-03- 21 1.d Lærer: Eva Spliid- Hansen Undersøgelse af lyskilder bølgelængde mellem 380 nm til ca. 740 nm (nm: nanometer = milliardnedel af en meter), samt at
Læs mereJuly 23, 2012. FysikA Kvantefysik.notebook
Klassisk fysik I slutningen af 1800 tallet blev den klassiske fysik (mekanik og elektromagnetisme) betragtet som en model til udtømmende beskrivelse af den fysiske verden. Den klassiske fysik siges at
Læs mereKvanteteleportering og kvanteinformation. Anders S. Sørensen Quantop, center for kvanteopik Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet
Kvanteteleportering og kvanteinformation Anders S. Sørensen Quantop, center for kvanteopik Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet Teleportering Flyt kaptajn Kirk ved at sende information om ham
Læs mereLucas Sandby, modtager af Lene Hau-prisen 2015 Rosborg Gymnasium & HF. Rapport om besøg i Boston 2016
Dagbog Ankomsten til det europæisk-lignende Boston var varm, venlig og lærerig. De første dage blev brugt på at komme byen rundt, snakke med krigsveteraner og nyde de gode vejr på små cafeer. Dagene blev
Læs mereMODUL 1-2: ELEKTROMAGNETISK STRÅLING
MODUL 1-2: ELEKTROMAGNETISK STRÅLING MODUL 1 - ELEKTROMAGNETISKE BØLGER I 1. modul skal I lære noget omkring elektromagnetisk stråling (EM- stråling). I skal lære noget om synligt lys, IR- stråling, UV-
Læs mereAtomare overgange Tre eksempler på vekselvirkningen mellem lys og stof, som alle har udgangspunkt i den kvantemekaniske atommodel:
Moderne Fysik 6 Side 1 af 7 Forrige gang nævnte jeg STM som eksempel på en teknologisk landvinding baseret på en rent kvantemekanisk effekt, nemlig den kvantemekaniske tunneleffekt. I dag et andet eksempel
Læs mereBegge bølgetyper er transport af energi.
I 1. modul skal I lære noget omkring elektromagnetisk stråling(em-stråling). Herunder synligt lys, IR-stråling, Uv-stråling, radiobølger samt gamma og røntgen stråling. I skal stifte bekendtskab med EM-strålings
Læs mereNiels Bohr Institutet. Kvanteinternettet. Anders S. Sørensen Hy-Q Center for Hybrid Quantum Networks Niels Bohr Institutet Københavns Universitet
Niels Bohr Institutet Kvanteinternettet Anders S. Sørensen Hy-Q Center for Hybrid Quantum Networks Niels Bohr Institutet Københavns Universitet Temadag 16/11 2018 Kvantecomputere Hvis man laver computere
Læs mereTjekspørgsmål til Laseren den moderne lyskilde
Tjekspørgsmål til Laseren den moderne lyskilde Kapitel 2. Sådan opstår laserlyset 1. Bølgemodellen for lys er passende, når lys bevæger sig fra et sted til et andet vekselvirker med atomer 2. Partikel/kvantemodellen
Læs mereAtomare elektroners kvantetilstande
Stoffers opbygning og egenskaber 4 Side 1 af 12 Sidste gang: Naturens byggesten, elementarpartikler. Elektroner bevæger sig ikke i fastlagte baner, men er i stedet kendetegnet ved opholdssandsynligheder/
Læs mereAtomare kvantegasser. Michael Budde. Institut for Fysik og Astronomi og QUANTOP: Danmarks Grundforskningsfonds Center for Kvanteoptik
Atomare kvantegasser Når ultrakoldt bliver hot Michael Budde Institut for Fysik og Astronomi og QUANTOP: Danmarks Grundforskningsfonds Center for Kvanteoptik Aarhus Universitet Plan for foredraget Hvad
Læs mereLys fra silicium-nanopartikler. Fysiklærerdag 22. januar 2010 Brian Julsgaard
Lys fra silicium-nanopartikler Fysiklærerdag 22. januar 2010 Brian Julsgaard Oversigt Hvorfor silicium? Hvorfor lyser nano-struktureret silicium? Hvad er en nanokrystal og hvordan laver man den? Hvad studerer
Læs mere6 Plasmadiagnostik 6.1 Tætheds- og temperaturmålinger ved Thomsonspredning
49 6 Plasmadiagnostik Plasmadiagnostik er en fællesbetegnelse for de forskellige typer måleudstyr, der benyttes til måling af plasmaers parametre og egenskaber. I fusionseksperimenter er der behov for
Læs mereLASERTEKNIK. Torben Skettrup. Polyteknisk Forlag. 5. udgave
LASERTEKNIK 5. udgave Torben Skettrup Polyteknisk Forlag Laserteknik Copyright 1977 by Torben Skettrup and Polyteknisk Forlag 1. udgave, 1. oplag 1977 2. udgave, 1. oplag 1979 3. udgave, 1. oplag 1983
Læs mereØvelser 10. KlasseCenter Vesthimmerland Kaj Mikkelsen
Indhold Bølgeegenskaber vha. simuleringsprogram... 2 Forsøg med lys gennem glas... 3 Lysets brydning i et tresidet prisme... 4 Forsøg med lysets farvespredning... 5 Forsøg med lys gennem linser... 6 Langsynet
Læs mereLaboratorieøvelse Kvantefysik
Formålet med øvelsen er at studere nogle aspekter af kvantefysik. Øvelse A: Heisenbergs ubestemthedsrelationer En af Heisenbergs ubestemthedsrelationer handler om sted og impuls, nemlig at (1) Der gælder
Læs mereFYSIK I DET 21. ÅRHUNDREDE Laseren den moderne lyskilde
FYSIK I DET 1. ÅRHUNDREDE Laseren den moderne lyskilde Kapitel Stof og stråling kan vekselvirke på andre måder end ved stimuleret absorption, stimuleret emission og spontan emission. Overvej hvilke. Opgave
Læs mereMODUL 3 OG 4: UDFORSKNING AF RUMMET
MODUL 3 OG 4: UDFORSKNING AF RUMMET Hubble Space Telescope International Space Station MODUL 3 - ET SPEKTRALT FINGERAFTRYK EM-STRÅLINGS EGENSKABER Elektromagnetisk stråling kan betragtes som bølger og
Læs mereForsøg del 1: Beregning af lysets bølgelængde
Forsøg del 1: Beregning af lysets bølgelængde Formål Formålet med denne forsøgsrække er, at vise mange aspekter inden for emnet lys med udgangspunkt i begrænset materiale. Formålet med forsøget er at beregne
Læs mereLYSET TØVER... OG GÅR HELT I STÅ
26 4 LYSET TØVER... OG GÅR HELT I STÅ Af LENE VESTERGAARD HAU PROFESSOR, PH.D., HARVARD UNIVERSITY. MODTAGER AF CARLSBERG- FONDETS FORSKNINGSPRIS I NATURVIDENSKAB, 2011 Lys har fascineret mennesker i tusinder
Læs merefra venstre: Philip Trøst Kristensen, Peter Lodahl og Søren Stobbe
fra venstre: Philip Trøst Kristensen, Peter Lodahl og Søren Stobbe fra venstre; Philip Trøst Kristensen, Peter Lodahl og Søren Stobbe Kapitel 2 Kvanteoptik i et farvet vakuum Anvendelser af nanoteknologi
Læs mereNaturvidenskab. Undersøgelse af mulighederne for kommunikation med superluminale hastigheder ved brug af en FTIRopstilling. Forskerspirer 2011
Naturvidenskab Undersøgelse af mulighederne for kommunikation med superluminale hastigheder ved brug af en FTIRopstilling Forskerspirer 2011 Superluminal udbredelse af lys? Lys, der udbreder sig re end
Læs merefra venstre: Michael Frosz og Ole Bang Fra venstre: Michael Frosz og Ole Bang
fra venstre: Michael Frosz og Ole Bang Fra venstre: Michael Frosz og Ole Bang Kapitel 6 Kraftig som en laser - hvidere end solen Superkontinuumgenerering - den ultimative hvidlyskilde af Michael Frosz
Læs mereKvanteinformation, kvantekryptografi
The Niels Bohr Institute Kvanteinformation, kvantekryptografi og kvantecomputere Anders S. Sørensen, Niels Bohr Institutet DFF Natur og Univers Kvantemekanik er svært Det kan da! ikke passe Jo det kan!
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin August 2017 - juni 2019 Institution Hotel- og Restaurantskolen Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Hold HTX
Læs mereGymnasieøvelse i Skanning Tunnel Mikroskopi (STM)
Gymnasieøvelse i Skanning Tunnel Mikroskopi (STM) Institut for Fysik og Astronomi Aarhus Universitet, Sep 2006. Lars Petersen og Erik Lægsgaard Indledning Denne note skal tjene som en kort introduktion
Læs mereTitel: Atom-, molekyl-, og kvantefysik med kolde indfangede ioner. Vejleder: Michael Drewsen
Titel: Atom-, molekyl-, og kvantefysik med kolde indfangede ioner Fagområde: Eksperimentel optik Ud over de specifikke projekter i listen over bachelorprojekter har Ionfældegruppen løbende gang i nye aktiviteter
Læs mereLøsninger til udvalgte opgaver i opgavehæftet
V3. Marstal solvarmeanlæg a) Den samlede effekt, som solfangeren tilføres er Solskinstiden omregnet til sekunder er Den tilførte energi er så: Kun af denne er nyttiggjort, så den nyttiggjorte energi udgør
Læs mereModerne Fysik 7 Side 1 af 10 Lys
Moderne Fysik 7 Side 1 af 10 Dagens lektion handler om lys, der på den ene side er en helt central del af vores dagligdag, men hvis natur på den anden side er temmelig fremmed for de fleste af os. Det
Læs mereResonans 'modes' på en streng
Resonans 'modes' på en streng Indhold Elektrodynamik Lab 2 Rapport Fysik 6, EL Bo Frederiksen (bo@fys.ku.dk) Stanislav V. Landa (stas@fys.ku.dk) John Niclasen (niclasen@fys.ku.dk) 1. Formål 2. Teori 3.
Læs mereBrydningsindeks af luft
Brydningsindeks af luft Øvelsesvejledning til brug i Nanoteket Udarbejdet i Nanoteket, Institut for Fysik, DTU Rettelser sendes til Ole.Trinhammer@fysik.dtu.dk 14. marts 2012 1 Introduktion Alle kender
Læs mereBegge bølgetyper er transport af energi.
I 1. modul skal I lære noget omkring elektromagnetisk stråling(em-stråling). Herunder synligt lys, IR-stråling, Uv-stråling, radiobølger samt gamma og røntgen stråling. I skal stifte bekendtskab med EM-strålings
Læs mereI dagligdagen kender I alle røntgenstråler fra skadestuen eller tandlægen.
GAMMA Gammastråling minder om røntgenstråling men har kortere bølgelængde, der ligger i intervallet 10-11 m til 10-16 m. Gammastråling kender vi fra jorden, når der sker henfald af radioaktive stoffer
Læs mereIndhold En statistisk beskrivelse... 3 Bølgefunktionen... 4 Eksempel... 4 Opgave 1... 5 Tidsafhængig og tidsuafhængig... 5 Opgave 2...
Introduktion til kvantemekanik Indhold En statistisk beskrivelse... 3 Bølgefunktionen... 4 Eksempel... 4 Opgave 1... 5 Tidsafhængig og tidsuafhængig... 5 Opgave 2... 6 Hvordan må bølgefunktionen se ud...
Læs mereRøntgenspektrum fra anode
Røntgenspektrum fra anode Elisabeth Ulrikkeholm June 24, 2016 1 Formål I denne øvelse skal I karakterisere et røntgenpektrum fra en wolframanode eller en molybdænanode, og herunder bestemme energien af
Læs mere144 Nanoteknologiske Horisonter
144 Nanoteknologiske Horisonter KAPITEL 10 Nanofotonik kaster lys over fremtiden Fysik Nanofotonik kaster lys over fremtiden Per Lunnemann Hansen, Mads Lykke Andersen, Mike van der Poel, Jesper Mørk, Institut
Læs mere8 danske succeshistorier 2002-2003
8 danske T E K N I S K - V I D E N S K A B E L I G F O R S K N I N G succeshistorier 2002-2003 Statens Teknisk-Videnskabelige Forskningsråd Små rør med N A N O T E K N O L O G I stor betydning Siliciumteknologien,
Læs mereOptik under diffraktionsgrænsen
Optik under diffraktionsgrænsen Martin Kristensen Institut for Fysik og Astronomi og inano, Aarhus Universitet, Ny Munkegade Bygning 1520, DK-8000 Århus C, Danmark NEDO I klassisk optik er gitre de eneste
Læs mereKvantemekanik. Atomernes vilde verden. Klaus Mølmer. unı vers
Kvantemekanik Atomernes vilde verden Klaus Mølmer unı vers Kvantemekanik Atomernes vilde verden Kvantemekanik Atomernes vilde verden Af Klaus Mølmer unı vers Kvantemekanik Atomernes vilde verden Univers
Læs mereLysspredning for gymnasiet
Lysspredning for gymnasiet Lars Øgendal Det Biovidenskabelige Fakultet, Københavns Universitet, 28. februar 2011 ii Indhold 1 Indledning 1 1.1 Hvad er lysspredning?.............................. 1 1.2
Læs mereInterferens og gitterformlen
Interferens og gitterformlen Vi skal studere fænomenet interferens og senere bruge denne viden til at sige noget om hvad der sker, når man sender monokromatisk lys, altså lys med én bestemt bølgelængde,
Læs mereAtomure og deres anvendelser
Atomure og deres anvendelser Af Anders Brusch og Jan W. Thomsen, Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet De mest præcise målinger i fysikken laves i dag ved hjælp af atomure, hvor man kan undersøge
Læs mereBilag 24 - fysik B Fysik B - stx, juni Identitet og formål. 1.1 Identitet
Bilag 24 - fysik B Fysik B - stx, juni 2008 1. Identitet og formål 1.1 Identitet Det naturvidenskabelige fag fysik omhandler menneskers forsøg på at udvikle generelle beskrivelser, tolkninger og forklaringer
Læs mereEleverne skal kunne formidle et emne med et fysikfagligt indhold til en udvalgt målgruppe, herunder i almene og sociale sammenhænge.
Fysik B 1. Fagets rolle Faget fysik omhandler menneskers forsøg på at udvikle generelle beskrivelser og forklaringer af fænomener i natur og teknik, som eleverne møder i deres hverdag. Faget giver samtidig
Læs mereEksperimentelle øvelser, øvelse nummer 3 : Røntgenstråling målt med Ge-detektor
Modtaget dato: (forbeholdt instruktor) Godkendt: Dato: Underskrift: Eksperimentelle øvelser, øvelse nummer 3 : Røntgenstråling målt med Ge-detektor Kristian Jerslev, Kristian Mads Egeris Nielsen, Mathias
Læs mereBeskrivelse af det enkelte undervisningsforløb
Beskrivelse af det enkelte undervisningsforløb Termin juni 2016 Institution Uddannelse Horsens Hf & VUC Hfe Fag og niveau Fysik C (stx-bekendtgørelse) Lærer(e) Hold Lærebøger Hans Lindebjerg Legard FyC2
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Maj-juni 2015 Institution Marie Kruses Skole Uddannelse STX Fag og niveau Fysik B (start jan. 2014) Lærer(e)
Læs mereUskelnelige kvantepartikler
Kvantemekanik 3 Side af 4 Inden for den klassiske determinisme kan man med kendskab til de kræfter, der virker på et partikelsystem, samt begyndelsesbetingelserne for position og hastighed, vha. Newtons
Læs mereFysik A - B Aarhus Tech. Niels Junge. Bølgelærer
Fysik A - B Aarhus Tech Niels Junge Bølgelærer 1 Table of Contents Bølger...3 Overblik...3 Harmoniske bølger kendetegnes ved sinus form samt følgende sammenhæng...4 Udbredelseshastighed...5 Begrebet lydstyrke...6
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Maj-juni 2018 Institution Marie Kruses Skole Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Hold STX Fysik B Jesper Sommer-Larsen
Læs mereProtoner med magnetfelter i alle mulige retninger.
Magnetisk resonansspektroskopi Protoners magnetfelt I 1820 lavede HC Ørsted et eksperiment, der senere skulle gå over i historiebøgerne. Han placerede en magnet i nærheden af en ledning og så, at når der
Læs mereEn sumformel eller to - om interferens
En sumformel eller to - om interferens - fra borgeleo.dk Vi ønsker - af en eller anden grund - at beregne summen og A x = cos(0) + cos(φ) + cos(φ) + + cos ((n 1)φ) A y = sin (0) + sin(φ) + sin(φ) + + sin
Læs mereProjektopgave Observationer af stjerneskælv
Projektopgave Observationer af stjerneskælv Af: Mathias Brønd Christensen (20073504), Kristian Jerslev (20072494), Kristian Mads Egeris Nielsen (20072868) Indhold Formål...3 Teori...3 Hvorfor opstår der
Læs mereOptisk gitter og emissionsspektret
Optisk gitter og emissionsspektret Jan Scholtyßek 19.09.2008 Indhold 1 Indledning 1 2 Formål og fremgangsmåde 2 3 Teori 2 3.1 Afbøjning................................... 2 3.2 Emissionsspektret...............................
Læs mereForløbet består af 5 fagtekster, 19 opgaver og 4 aktiviteter. Derudover er der Videnstjek.
Atommodeller Niveau: 9. klasse Varighed: 8 lektioner Præsentation: I forløbet Atommodeller arbejdes der med udviklingen af atommodeller fra Daltons atomteori fra begyndesen af det 1800-tallet over Niels
Læs mereStrålingsintensitet I = Hvor I = intensiteten PS = effekten hvormed strålingen rammer en given flade S AS = arealet af fladen
Strålingsintensitet Skal det fx afgøres hvor skadelig en given radioaktiv stråling er, er det ikke i sig selv relevant at kende aktiviteten af kilden til strålingen. Kilden kan være langt væk eller indkapslet,
Læs mereIndhold. Doppler effekten for lyd. v O
Læs 17.4,18.1+7, 37.1-+5-6, 38.6 (de første -3 sider om polarisering), 39.4 (kun det sidste afsnit om Dopplereffekten) Indhold Indhold...1 Doppler effekten for lyd... 1 Blood flow måling med ultralyd...
Læs mereYoungs dobbeltspalteforsøg 1
Kvantemekanik Side af Youngs dobbeltspalteforsøg Klassisk beskrivelse Inden for den klassiske fysik kan man forklare forekomsten af et interferensmønster ud fra flg. bølgemodel. x Før spalterne beskrives
Læs mereMellem mennesker Ny Prisma Fysik og kemi 9 - kapitel 9 Skole: Navn: Klasse:
Mellem mennesker Ny Prisma Fysik og kemi 9 - kapitel 9 Skole: Navn: Klasse: Opgave 1 Hvilke egenskaber gælder ikke for radiobølger? Der er 5 svarmuligheder. Sæt et kryds. De kan reflekteres, når de rammer
Læs mereDen klassiske oscillatormodel
Kvantemekanik 6 Side af 8 n meget central model inden for KM er den såkaldte harmoniske oscillatormodel, som historisk set spillede en afgørende rolle i de banebrydende beskrivelser af bla. sortlegemestråling
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Maj juni 2014 Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Hold VUF - Voksenuddannelsescenter Frederiksberg
Læs mereForståelse af dobbeltspalteforsøget
Forståelse af dobbeltspalteforsøget Det originale dobbeltspalteforsøg, Thomas Young (1773-1829). Tilbage i 1803 konstruerede den engelske fysiker Thomas Young for første gang dobbeltspalteforsøget, for
Læs mereØvelse i kvantemekanik Måling af Plancks konstant
Øvelse i kvantemekanik Måling af Plancks konstant Tim Jensen og Thomas Jensen 2. oktober 2009 Indhold Formål 2 2 Teoriafsnit 2 3 Forsøgsresultater 4 4 Databehandling 4 5 Fejlkilder 7 6 Konklusion 7 Formål
Læs mereKvantecomputeren. Klaus Mølmer. QUANTOP - Danmarks Grundforskningsfonds Center for Kvanteoptik. Institut for Fysik og Astronomi, Aarhus Universitet
Kvantecomputeren Klaus Mølmer QUANTOP - Danmarks Grundforskningsfonds Center for Kvanteoptik Institut for Fysik og Astronomi, Aarhus Universitet DK-8000 Århus C I. INDLEDNING For 100 år siden opstillede
Læs mereBig Bang og universets skabelse (af Jeanette Hansen, Toftlund Skole)
Big Bang og universets skabelse (af Jeanette Hansen, Toftlund Skole) Har du nogensinde tænkt på, hvordan jorden, solen og hele universet er skabt? Det er måske et af de vigtigste spørgsmål, man forsøger
Læs mereKvantefysik. Objektivitetens sammenbrud efter 1900
Kvantefysik Objektivitetens sammenbrud efter 1900 Indhold 1. Formål med foredraget 2. Den klassiske fysik og determinismen 3. Hvad er lys? 4. Resultater fra atomfysikken 5. Kvantefysikken og dens konsekvenser
Læs mereKolde ioner - Kvantecomputere og andet godt
Kolde ioner - Kvantecomputere og andet godt Michael Drewsen Ionfældegruppen QUANTOP Danmarks Grundforskningsfonds Center for Kvanteoptik Center Institut for Fysik og Astronomi Aarhus Universitet Hvorfor
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Dec 2014 Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) VUF - Voksenuddannelsescenter Frederiksberg gsk Fysik/B
Læs mereForventet bane for alfapartiklerne. Observeret bane for alfapartiklerne. Guldfolie
Det såkaldte Hubble-flow betegner galaksernes bevægelse væk fra hinanden. Det skyldes universets evige ekspansion, der begyndte med det berømte Big Bang. Der findes ikke noget centrum, og alle ting bevæger
Læs mereSide 1 af 8. Undervisningsbeskrivelse. Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser. Termin 2. Halvår 2017.
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin 2. Halvår 2017 Institution Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Hold VUC Kolding Hfe Fysik C Steen Olsen Hc11fy
Læs mereTeknikken er egentlig meget simpel og ganske godt illustreret på animationen shell 4-5.
Fysikken bag Massespektrometri (Time Of Flight) Denne note belyser kort fysikken bag Time Of Flight-massespektrometeret, og desorptionsmetoden til frembringelsen af ioner fra vævsprøver som er indlejret
Læs mereBillund Bygger Musik: Lærervejledning
Billund Bygger Musik: Lærervejledning Science of Sound og Music Velkommen til Billund Builds Music! Vi er så glade og taknemmelige for, at så mange skoler og lærere i Billund er villige til at arbejde
Læs mereØvelse i kvantemekanik Elektron-spin resonans (ESR)
14 Øvelse i kvantemekanik Elektron-spin resonans (ESR) 3.1 Spin og magnetisk moment Spin er en partikel-egenskab med dimension af angulært moment. For en elektron har spinnets projektion på en akse netop
Læs mereMateriale 1. Materiale 2. FIberIntro
1 Materiale 1 Materiale 1 FIberIntro Fiberintro Hvad er et fibersignal? I bund og grund konverterer vi et elektrisk signal til et lyssignal for at transmittere det over lange afstande. Der er flere parametre,
Læs mereHvorfor bevæger lyset sig langsommere i fx glas og vand end i det tomme rum?
Hvorfor bevæger lyset sig langsommere i fx glas og vand end i det tomme rum? - om fysikken bag til brydningsindekset Artiklen er udarbejdet/oversat ud fra især ref. 1 - fra borgeleo.dk Det korte svar:
Læs mereKan man filme en kemisk reaktion?
Kan man filme en kemisk reaktion? 148 Af lektor Niels Engholm Henriksen, lektor Klaus Braagaard Møller og stud. polyt. Jakob Petersen Danmarks Grundforskningsfonds Center for Molecular Movies Kemiske reaktioner
Læs mereSTUDIERETNINGSPROJEKT 2010
Projektforslagene er udarbejdet i samarbejde med Institut for Sensorer, Signaler og Elektroteknik STUDIERETNINGSPROJEKT 2010 Byg dit eget spektrometer Side 4 Hør matematikken Side 5 Den moderne vindmølle
Læs mereDopplereffekt. Rødforskydning. Erik Vestergaard
Dopplereffekt Rødforskydning Erik Vestergaard 2 Erik Vestergaard www.matematikfysik.dk Erik Vestergaard 2012 Erik Vestergaard www.matematikfysik.dk 3 Dopplereffekt Fænomenet Dopplereffekt, som vi skal
Læs mereLitteratur. En lille smule atomfysik. Billeddannende Fysik ST5 Noter til forelæsning 4. afsnit 39.4; 42.1-3+9-10 (SJ).
Litteratur afsnit 39.4; 42.1-3+9-10 (SJ). kapitel 2 (WV) (ikke sektion 2.2 "Optical Parameters") Optical Coherence Tomography; Principles and Applications http://www.sciencedirect.com/science/book/9780121335700
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Termin Juni 119 Institution Viden Djurs Uddannelse Fag og niveau Lærer Hold Fysik B Morten Jeppesen (mjep) htx2kity18 Forløbsoversigt (6) Forløb 1 Forløb 2 Forløb 3 Forløb 4 Forløb
Læs mereUndervisningsbeskrivelse
Undervisningsbeskrivelse Stamoplysninger til brug ved prøver til gymnasiale uddannelser Termin Maj-juni, 2019 Institution Marie Kruses Skole Uddannelse Fag og niveau Lærer(e) Hold Stx Fysik C Nicolai Volquartz
Læs mereFysik B stx, juni 2010
Fysik B stx, juni 2010 1. Identitet og formål 1.1. Identitet Det naturvidenskabelige fag fysik omhandler menneskers forsøg på at udvikle generelle beskrivelser, tolkninger og forklaringer af fænomener
Læs mereStatistisk mekanik 10 Side 1 af 7 Sortlegemestråling og paramagnetisme. Sortlegemestråling
Statistisk mekanik 0 Side af 7 Sortlegemestråling I SM9 blev vibrationerne i et krystalgitter beskrevet som fononer. I en helt tilsvarende model beskrives de M svingninger i en sortlegeme-kavitet som fotoner.
Læs mereAT KASTE LYS OVER ANTISTOF ALPHA-FORSØGET VED CERN
42 5 AT KASTE LYS OVER ANTISTOF ALPHA-FORSØGET VED CERN Af JEFFREY HANGST PROFESSOR, PH.D. INSTITUT FOR FYSIK OG ASTRONOMI, AARHUS UNIVERSITET Jeffrey Hangst publicerede for nylig artiklen Observation
Læs mereMørk energi Anja C. Andersen, Dark Cosmology Centre, Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet
Mørk energi Anja C. Andersen, Dark Cosmology Centre, Niels Bohr Institutet, Københavns Universitet En af de mest opsigtsvækkende opdagelser inden for astronomien er, at Universet udvider sig. Det var den
Læs mereAtomer og kvantefysik
PB/2x Febr. 2005 Atomer og kvantefysik af Per Brønserud Indhold: Kvantemekanik og atommodeller side 1 Elektronens bindingsenergier... 9 Appendiks I: Bølgefunktioner 12 Appendiks II: Prikdiagrammer af orbitaler
Læs mereMikroskopet. Sebastian Frische
Mikroskopet Sebastian Frische Okularer (typisk 10x forstørrelse) Objektiver, forstørrer 4x, 10x el. 40x Her placeres objektet (det man vil kigge på) Kondensor, samler lyset på objektet Lampe Oversigt Forstørrelse
Læs mereDansk Fysikolympiade 2009 Landsfinale fredag den 21. november Teoretisk prøve. Prøvetid: 3 timer
Dansk Fysikolympiade 2009 Landsfinale fredag den 21. november 2008 Teoretisk prøve Prøvetid: 3 timer Opgavesættet består af 6 opgaver med i alt 17 spørgsmål. Bemærk at de enkelte spørgsmål ikke tæller
Læs mereStatistisk mekanik 10 Side 1 af 7 Sortlegemestråling og paramagnetisme. Sortlegemestråling
Statistisk mekanik 0 Side af 7 Sortlegemestråling I SM9 blev vibrationerne i et krystalgitter beskrevet som fononer. I en helt tilsvarende model beskrives de EM svingninger i en sortlegeme-kavitet som
Læs mereBeskrivelse af det enkelte undervisningsforløb
Beskrivelse af det enkelte undervisningsforløb Termin Maj/juni 2017 Institution Uddannelse Horsens Hf & VUC Hfe Fag og niveau Fysik C (stx-bekendtgørelse) Lærer(e) Hold Lærebøger Hans Lindebjerg Legard
Læs mereStandardmodellen og moderne fysik
Standardmodellen og moderne fysik Christian Christensen Niels Bohr instituttet Stof og vekselvirkninger Standardmodellen Higgs LHC ATLAS Kvark-gluon plasma ALICE Dias 1 Hvad beskriver standardmodellen?
Læs mereAnvendt Fysik (Optik og Akustik) 4/4 Side 1 af 11 Lysets bølgeegenskaber og lasere
Anvendt Fysik (Optik og Akustik) 4/4 Side af Sidste gang: Optisk billeddannelse i strålegangstilnærmelsen. I dag: Vil vi sætte os ud over strålegangstilnærmelsen og beskrive lysfænomenerne diffraktion,
Læs mereOptical Time Domain Reflectometer Princip for OTDR
Optical Time Domain Reflectometer Princip for OTDR Hvad er en OTDR Backscattered lys Pulse input Hvad er en OTDR? En OTDR er et instrument, der analyserer lys tabet i en optisk fiber og benyttes til at
Læs mereAppendiks 1. I=1/2 kerner. -1/2 (højere energi) E = h ν = k B. 1/2 (lav energi)
Appendiks NMR-teknikken NMR-teknikken baserer sig på en grundlæggende kvanteegenskab i mange atomkerner, nemlig det såkaldte spin som kun nogle kerner besidder. I eksemplerne her benyttes H og 3 C, som
Læs mereAnmeldelse. Jens Hebor, The Standard Conception as Genuine Quantum Realism. Odense: University Press of Southern Denmark 2005, 231 s.
Anmeldelse Jens Hebor, The Standard Conception as Genuine Quantum Realism. Odense: University Press of Southern Denmark 2005, 231 s. Lige siden udformningen af kvantemekanikken i 1920'erne har der været
Læs mere